ദ്രാവകങ്ങൾ:

ഒരു ഖരത്തിൽ നിന്ന് വ്യത്യസ്തമായി, ഒരു ദ്രാവകം കണികകൾ തമ്മിലുള്ള കുറഞ്ഞ യോജിപ്പിൻ്റെ സവിശേഷതയാണ്, അതിൻ്റെ ഫലമായി അതിന് ദ്രാവകതയുണ്ട്, അത് സ്ഥാപിച്ചിരിക്കുന്ന പാത്രത്തിൻ്റെ ആകൃതി എടുക്കുന്നു.

ദ്രാവകങ്ങളെ രണ്ട് തരങ്ങളായി തിരിച്ചിരിക്കുന്നു: തുള്ളി, വാതകം. ഡ്രോപ്ലെറ്റ് ദ്രാവകങ്ങൾക്ക് ഉയർന്ന കംപ്രഷൻ പ്രതിരോധവും (ഫലത്തിൽ കംപ്രഷൻ ചെയ്യാനാകാത്ത) ടാൻജെൻഷ്യൽ, ടെൻസൈൽ ശക്തികളോട് കുറഞ്ഞ പ്രതിരോധവും ഉണ്ട് (കണികകളുടെ നിസ്സാരമായ അഡീഷൻ, കണികകൾക്കിടയിലുള്ള കുറഞ്ഞ ഘർഷണ ശക്തികൾ എന്നിവ കാരണം). കംപ്രഷൻ പ്രതിരോധത്തിൻ്റെ ഏതാണ്ട് പൂർണ്ണമായ അഭാവമാണ് വാതക ദ്രാവകങ്ങളുടെ സവിശേഷത. തുള്ളി ദ്രാവകങ്ങളിൽ വെള്ളം, ഗ്യാസോലിൻ, മണ്ണെണ്ണ, എണ്ണ, മെർക്കുറി എന്നിവയും മറ്റുള്ളവയും വാതക ദ്രാവകങ്ങളിൽ എല്ലാ വാതകങ്ങളും ഉൾപ്പെടുന്നു.

ഹൈഡ്രോളിക്‌സ് തുള്ളി ദ്രാവകങ്ങളെക്കുറിച്ച് പഠിക്കുന്നു. ഹൈഡ്രോളിക്സിലെ പ്രായോഗിക പ്രശ്നങ്ങൾ പരിഹരിക്കുമ്പോൾ, ഒരു അനുയോജ്യമായ ദ്രാവകം എന്ന ആശയം പലപ്പോഴും ഉപയോഗിക്കാറുണ്ട് - വ്യക്തിഗത കണങ്ങൾക്കിടയിൽ ആന്തരിക ഘർഷണം ഇല്ലാത്ത ഒരു അപ്രസക്തമായ മാധ്യമം.

ഒരു ദ്രാവകത്തിൻ്റെ പ്രധാന ഭൗതിക ഗുണങ്ങളിൽ സാന്ദ്രത, മർദ്ദം, കംപ്രസിബിലിറ്റി, താപ വികാസം, വിസ്കോസിറ്റി എന്നിവ ഉൾപ്പെടുന്നു.

സാന്ദ്രത എന്നത് ആ പിണ്ഡം ഉൾക്കൊള്ളുന്ന വോളിയത്തിലേക്കുള്ള പിണ്ഡത്തിൻ്റെ അനുപാതമാണ്. സാന്ദ്രത അളക്കുന്നത് SI യൂണിറ്റുകളിൽ ഒരു ക്യൂബിക് മീറ്ററിന് കിലോഗ്രാമിൽ (kg/m3) ആണ്. ജലത്തിൻ്റെ സാന്ദ്രത 1000 കിലോഗ്രാം / m3 ആണ്.

സംയോജിത സൂചകങ്ങളും ഉപയോഗിക്കുന്നു: – കിലോപാസ്കൽ - 1 kPa = 103 Pa; – മെഗാപാസ്കൽ - 1 MPa = 106 Pa.

മർദ്ദം മാറുമ്പോൾ വോളിയം മാറ്റാനുള്ള കഴിവാണ് ദ്രാവകത്തിൻ്റെ കംപ്രസിബിലിറ്റി. ഈ പ്രോപ്പർട്ടി വോള്യൂമെട്രിക് കംപ്രഷൻ അല്ലെങ്കിൽ കംപ്രസിബിലിറ്റിയുടെ ഗുണകമാണ്, ഇത് ഒരു യൂണിറ്റ് ഏരിയയ്ക്ക് വർദ്ധിച്ചുവരുന്ന മർദ്ദത്തോടുകൂടിയ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ അളവിലെ ആപേക്ഷിക കുറവ് പ്രകടിപ്പിക്കുന്നു. നിർമ്മാണ ഹൈഡ്രോളിക് മേഖലയിലെ കണക്കുകൂട്ടലുകൾക്ക്, വെള്ളം അപ്രസക്തമായി കണക്കാക്കപ്പെടുന്നു. ഇക്കാര്യത്തിൽ, പ്രായോഗിക പ്രശ്നങ്ങൾ പരിഹരിക്കുമ്പോൾ, ഒരു ദ്രാവകത്തിൻ്റെ കംപ്രസിബിലിറ്റി സാധാരണയായി അവഗണിക്കപ്പെടുന്നു.

വോള്യൂമെട്രിക് കംപ്രഷൻ അനുപാതത്തിൻ്റെ പരസ്പരബന്ധത്തെ ഇലാസ്റ്റിക് മോഡുലസ് എന്ന് വിളിക്കുന്നു. ഇലാസ്തികതയുടെ മോഡുലസ് പാസ്കലുകളിൽ അളക്കുന്നു.

ഒരു ദ്രാവകം ചൂടാക്കുമ്പോൾ അതിൻ്റെ താപ വികാസം താപ വികാസത്തിൻ്റെ ഗുണകമാണ്, ഇത് താപനില 1 സി മാറുമ്പോൾ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ അളവിൽ ആപേക്ഷിക വർദ്ധനവ് കാണിക്കുന്നു.

മറ്റ് ശരീരങ്ങളിൽ നിന്ന് വ്യത്യസ്തമായി, 0 മുതൽ 4 ° C വരെ ചൂടാക്കുമ്പോൾ ജലത്തിൻ്റെ അളവ് കുറയുന്നു. 4 ഡിഗ്രി സെൽഷ്യസിൽ, ജലത്തിന് ഏറ്റവും ഉയർന്ന സാന്ദ്രതയും ഉയർന്ന പ്രത്യേക ഗുരുത്വാകർഷണവും ഉണ്ട്; കൂടുതൽ ചൂടാക്കുമ്പോൾ, അതിൻ്റെ അളവ് വർദ്ധിക്കുന്നു. എന്നിരുന്നാലും, പല ഘടനകളുടെയും കണക്കുകൂട്ടലുകളിൽ, ജലത്തിൻ്റെ താപനിലയിലും മർദ്ദത്തിലും ചെറിയ മാറ്റങ്ങളോടെ, ഈ ഗുണകത്തിലെ മാറ്റം അവഗണിക്കാം.

ഒരു ദ്രാവകത്തിൻ്റെ വിസ്കോസിറ്റി എന്നത് ദ്രാവക കണങ്ങളുടെ ആപേക്ഷിക ചലനത്തെ (ഷിയർ) ചെറുക്കാനുള്ള കഴിവാണ്. ദ്രാവക പാളികളുടെ സ്ലൈഡിംഗ് ഫലമായുണ്ടാകുന്ന ശക്തികളെ ആന്തരിക ഘർഷണ ശക്തികൾ അല്ലെങ്കിൽ വിസ്കോസ് ശക്തികൾ എന്ന് വിളിക്കുന്നു.

യഥാർത്ഥ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ചലന സമയത്ത് വിസ്കോസിറ്റി ശക്തികൾ സ്വയം പ്രത്യക്ഷപ്പെടുന്നു. ദ്രാവകം വിശ്രമത്തിലാണെങ്കിൽ, അതിൻ്റെ വിസ്കോസിറ്റി പൂജ്യത്തിന് തുല്യമായി എടുക്കാം. താപനില കൂടുന്നതിനനുസരിച്ച്, ദ്രാവകത്തിൻ്റെ വിസ്കോസിറ്റി അതിവേഗം കുറയുന്നു; സമ്മർദ്ദത്തിലെ മാറ്റങ്ങളോടെ ഏതാണ്ട് സ്ഥിരമായി തുടരുന്നു.

ഗാസോവ്:

വാതകങ്ങളുടെ ഭൗതിക ഗുണങ്ങൾ, ഏതൊരു പദാർത്ഥത്തെയും പോലെ, അതിൻ്റെ പിണ്ഡവും ഊർജ്ജവുമായി ബന്ധപ്പെട്ട നിർവചനങ്ങളിൽ നിന്നാണ് ആരംഭിക്കുന്നത്. അതിനാൽ, വാതക സാന്ദ്രത, ഒരു പ്രത്യേക അർത്ഥത്തിൽ, ഇനിപ്പറയുന്ന രീതിയിൽ തുല്യമായി നിർണ്ണയിക്കപ്പെടുന്നു: പിണ്ഡത്തിൻ്റെയും വോളിയം അളവുകളുടെയും അന്തിമ മൂല്യങ്ങൾ അറിയാമെങ്കിൽ, ഒരു പദാർത്ഥത്തിൻ്റെ അനന്തമായ വോള്യങ്ങൾക്ക് സാന്ദ്രതയുടെ പരിമിത മൂല്യം കണക്കാക്കുമ്പോൾ തുല്യമാണ്. വാണിജ്യ വാതക പ്രവാഹ നിരക്ക്, വാതകത്തിൻ്റെ ആപേക്ഷിക സാന്ദ്രത ഉപയോഗിക്കുന്നു, അതായത്. സാധാരണ അവസ്ഥയിൽ r - വാതക സാന്ദ്രത വരണ്ട വായുവിൻ്റെ സാന്ദ്രത - ra എന്ന അനുപാതം. വായുവിലെ വാതകത്തിൻ്റെ ആപേക്ഷിക സാന്ദ്രത 0 ഡിഗ്രി സെൽഷ്യസിലുള്ള വാതകത്തിൻ്റെ സാന്ദ്രതയ്ക്ക് തുല്യമാണ്, അന്തരീക്ഷമർദ്ദം അതിൻ്റെ മോളാർ പിണ്ഡം ഉപയോഗിച്ച് നിർണ്ണയിക്കാനാകും - ഫോർമുല ഉപയോഗിച്ച് വാതകത്തിൻ്റെ വിവിധ ഭൗതിക പാരാമീറ്ററുകൾക്കുള്ള സാന്ദ്രത ഞങ്ങൾ വീണ്ടും കണക്കാക്കുന്നു. ഗ്യാസ് മിശ്രിതത്തിൻ്റെ സാന്ദ്രത നിർണ്ണയിക്കുന്നത് മിശ്രിതത്തിൻ്റെ (അഡിറ്റിവിറ്റി) ഐ - മിശ്രിതത്തിലെ വാതക ഘടകങ്ങളുടെ വോള്യൂമെട്രിക് സാന്ദ്രത (0 എഐ 1), - മിശ്രിത ഘടകങ്ങളുടെ സാന്ദ്രത. ഒരു വാതകത്തിൻ്റെ നിർദ്ദിഷ്ട അളവ് ഇനിപ്പറയുന്ന രീതിയിൽ കണക്കാക്കുന്നു, താപ കണക്കുകൂട്ടലുകളിൽ, ഒരു വസ്തുവിൻ്റെ താപ ശേഷി എന്ന ആശയം ഉപയോഗിക്കുന്നു - സ്ഥിരമായ മർദ്ദത്തിൽ. സ്ഥിരമായ വോളിയം cv, ഇതിന് മേയറുടെ സൂത്രവാക്യം സാധുതയുള്ളതാണ്. വാസ്തവത്തിൽ, വാതകത്തിൻ്റെ കംപ്രസിബിലിറ്റി ഒരു വാതകത്തിൻ്റെ വ്യതിയാനത്തെ ഒരു ആദർശത്തിൽ നിന്ന് വേർതിരിക്കുന്ന നിർണ്ണായക ഘടകമാണ്. കംപ്രസിബിലിറ്റി സ്വഭാവം നിർണ്ണയിക്കുന്നത് കംപ്രസിബിലിറ്റി കോഫിഫിഷ്യൻ്റ് അല്ലെങ്കിൽ ഇസഡ് ഫാക്ടർ, ഒരു യഥാർത്ഥ ഗ്യാസ് മോഡലിൽ വിദേശ പദാവലിയിൽ. കംപ്രസിബിലിറ്റി കോഫിഫിഷ്യൻ്റ് നൽകിയിരിക്കുന്ന താപനിലയെയും മർദ്ദത്തെയും (Tm, pm) ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു, അവ ഇനിപ്പറയുന്ന രീതിയിൽ നിർണ്ണയിക്കപ്പെടുന്നു: T, Tcr - കറൻ്റ്, ക്രിട്ടിക്കൽ ഗ്യാസ് താപനില, p, pcr - കറൻ്റ്, ക്രിട്ടിക്കൽ ഗ്യാസ് മർദ്ദം, ഉദാഹരണത്തിന് പൈപ്പ്ലൈനിലെ കണക്കുകൂട്ടൽ കംപ്രസിബിലിറ്റി കോഫിഫിഷ്യൻ്റ് (ONTP രീതി 51- 1-85 അനുസരിച്ച്): Gubkin യൂണിവേഴ്സിറ്റി പ്രകാരം: അതിൻ്റെ വിസ്കോസിറ്റിയുമായി ബന്ധപ്പെട്ട യഥാർത്ഥ വാതകങ്ങളുടെ ഭൗതിക സവിശേഷതകൾ നമുക്ക് പരിഗണിക്കാം. അറിയപ്പെടുന്നതുപോലെ, തുടർച്ചയായ മാധ്യമത്തിൻ്റെ വിസ്കോസിറ്റി അവയുടെ ആപേക്ഷിക ചലന സമയത്ത് ദ്രാവകത്തിൻ്റെയോ വാതകത്തിൻ്റെയോ പാളികൾ തമ്മിലുള്ള ആന്തരിക ഘർഷണം നിർണ്ണയിക്കുന്നു. വോൾട്ടേജും വെലോസിറ്റി ഗ്രേഡിയൻ്റും തമ്മിലുള്ള പരീക്ഷണ ബന്ധങ്ങളിൽ നിന്ന് നിർണ്ണയിക്കപ്പെടുന്നു. കത്രിക സമ്മർദ്ദം കണക്കാക്കാൻ, ഡൈനാമിക് വിസ്കോസിറ്റി കോഫിഫിഷ്യൻ്റ് എന്ന ആശയം ഉപയോഗിക്കുന്നു, ഇത് ഫോർമുല അനുസരിച്ച് ഷിയർ സമ്മർദ്ദങ്ങൾ കണക്കാക്കുമ്പോൾ ഉപയോഗിക്കുന്നു: v, n - ആപേക്ഷിക പ്രവാഹ വേഗതയും സ്ട്രീംലൈനുകളിലേക്കുള്ള അതിൻ്റെ സാധാരണവും; - വാതകത്തിൻ്റെ ഡൈനാമിക് വിസ്കോസിറ്റിയുടെ ഗുണകം (Pa s); - ആന്തരിക ഘർഷണ സമ്മർദ്ദം (Pa). കിനിമാറ്റിക് വിസ്കോസിറ്റിക്കായി ഇനിപ്പറയുന്ന പദവി അവതരിപ്പിച്ചിരിക്കുന്നു: മിക്കവാറും എല്ലാ പ്രകൃതി വാതകങ്ങളിലും ജലബാഷ്പം അടങ്ങിയിരിക്കുന്നു. വാതകത്തിലെ ജലബാഷ്പത്തിൻ്റെ സാന്നിധ്യം പൈപ്പിൻ്റെ ഉപരിതലത്തിൽ ഹൈഡ്രേറ്റുകളുടെ രൂപീകരണത്തിന് കാരണമാകുന്നു. w - കേവല പിണ്ഡവും - വോള്യൂമെട്രിക് ആർദ്രതയും തമ്മിലുള്ള വ്യത്യാസം ഈ സൂത്രവാക്യങ്ങൾ ആദർശ വാതകത്തിൻ്റെ നിയമങ്ങളിൽ നിന്ന് യഥാർത്ഥ വാതക നിയമങ്ങളുടെ വ്യതിയാനം കണക്കിലെടുക്കുന്നില്ല. അതിനാൽ, ആപേക്ഷിക വാതക ഈർപ്പം എന്ന ആശയം അവതരിപ്പിക്കപ്പെടുന്നു. ഒരു വാതകത്തിൻ്റെ ആപേക്ഷിക ആർദ്രത എന്നത് ഒരു യൂണിറ്റ് വോള്യത്തിന് സാധ്യമായ പരമാവധി (അതേ മർദ്ദത്തിലും താപനിലയിലും) ജലബാഷ്പത്തിൻ്റെ യഥാർത്ഥ അളവിൻ്റെ അനുപാതമാണ്: mw, T - ഒരു നിശ്ചിത താപനിലയിൽ ഉണ്ടാകാവുന്ന പരമാവധി ജല നീരാവി ടി; mw - നീരാവി സാന്ദ്രത; w,T - പൂരിത നീരാവി സാന്ദ്രത; pw എന്നത് വാതക മിശ്രിതത്തിലെ ജലബാഷ്പത്തിൻ്റെ ഭാഗിക മർദ്ദമാണ്; pw,T എന്നത് വാതക മിശ്രിതത്തിലെ പൂരിത ജലബാഷ്പത്തിൻ്റെ മർദ്ദമാണ്. ഒരു നിശ്ചിത മർദ്ദത്തിൽ വാതകം പൂരിതമാകുന്ന താപനിലയെ മഞ്ഞു പോയിൻ്റ് എന്ന് വിളിക്കുന്നു. ഒരു ഗ്യാസ് പൈപ്പ്ലൈനിനായി സാങ്കേതിക കണക്കുകൂട്ടലുകൾ നടത്തുമ്പോൾ, വാതകം ഉണക്കണം, അങ്ങനെ അതിൻ്റെ ഗതാഗത താപനില മഞ്ഞു പോയിൻ്റിൽ നിന്ന് നിരവധി ഡിഗ്രി താഴെയാണ്.

ദ്രാവകങ്ങൾ:

ഒരു ഖരത്തിൽ നിന്ന് വ്യത്യസ്തമായി, ഒരു ദ്രാവകം കണികകൾ തമ്മിലുള്ള കുറഞ്ഞ യോജിപ്പിൻ്റെ സവിശേഷതയാണ്, അതിൻ്റെ ഫലമായി അതിന് ദ്രാവകതയുണ്ട്, അത് സ്ഥാപിച്ചിരിക്കുന്ന പാത്രത്തിൻ്റെ ആകൃതി എടുക്കുന്നു.

ദ്രാവകങ്ങളെ രണ്ട് തരങ്ങളായി തിരിച്ചിരിക്കുന്നു: തുള്ളി, വാതകം. ഡ്രോപ്ലെറ്റ് ദ്രാവകങ്ങൾക്ക് ഉയർന്ന കംപ്രഷൻ പ്രതിരോധവും (ഫലത്തിൽ കംപ്രഷൻ ചെയ്യാനാകാത്ത) ടാൻജെൻഷ്യൽ, ടെൻസൈൽ ശക്തികളോട് കുറഞ്ഞ പ്രതിരോധവും ഉണ്ട് (കണികകളുടെ നിസ്സാരമായ അഡീഷൻ, കണികകൾക്കിടയിലുള്ള കുറഞ്ഞ ഘർഷണ ശക്തികൾ എന്നിവ കാരണം). കംപ്രഷൻ പ്രതിരോധത്തിൻ്റെ ഏതാണ്ട് പൂർണ്ണമായ അഭാവമാണ് വാതക ദ്രാവകങ്ങളുടെ സവിശേഷത. തുള്ളി ദ്രാവകങ്ങളിൽ വെള്ളം, ഗ്യാസോലിൻ, മണ്ണെണ്ണ, എണ്ണ, മെർക്കുറി എന്നിവയും മറ്റുള്ളവയും വാതക ദ്രാവകങ്ങളിൽ എല്ലാ വാതകങ്ങളും ഉൾപ്പെടുന്നു.

ഹൈഡ്രോളിക്‌സ് തുള്ളി ദ്രാവകങ്ങളെക്കുറിച്ച് പഠിക്കുന്നു. ഹൈഡ്രോളിക്സിലെ പ്രായോഗിക പ്രശ്നങ്ങൾ പരിഹരിക്കുമ്പോൾ, ഒരു അനുയോജ്യമായ ദ്രാവകം എന്ന ആശയം പലപ്പോഴും ഉപയോഗിക്കാറുണ്ട് - വ്യക്തിഗത കണങ്ങൾക്കിടയിൽ ആന്തരിക ഘർഷണം ഇല്ലാത്ത ഒരു അപ്രസക്തമായ മാധ്യമം.

ഒരു ദ്രാവകത്തിൻ്റെ പ്രധാന ഭൗതിക ഗുണങ്ങളിൽ സാന്ദ്രത, മർദ്ദം, കംപ്രസിബിലിറ്റി, താപ വികാസം, വിസ്കോസിറ്റി എന്നിവ ഉൾപ്പെടുന്നു.

സാന്ദ്രത എന്നത് ആ പിണ്ഡം ഉൾക്കൊള്ളുന്ന വോളിയത്തിലേക്കുള്ള പിണ്ഡത്തിൻ്റെ അനുപാതമാണ്. സാന്ദ്രത അളക്കുന്നത് SI യൂണിറ്റുകളിൽ ഒരു ക്യൂബിക് മീറ്ററിന് കിലോഗ്രാമിൽ (kg/m3) ആണ്. ജലത്തിൻ്റെ സാന്ദ്രത 1000 കിലോഗ്രാം / m3 ആണ്.

സംയോജിത സൂചകങ്ങളും ഉപയോഗിക്കുന്നു: – കിലോപാസ്കൽ - 1 kPa = 103 Pa; – മെഗാപാസ്കൽ - 1 MPa = 106 Pa.

മർദ്ദം മാറുമ്പോൾ വോളിയം മാറ്റാനുള്ള കഴിവാണ് ദ്രാവകത്തിൻ്റെ കംപ്രസിബിലിറ്റി. ഈ പ്രോപ്പർട്ടി വോള്യൂമെട്രിക് കംപ്രഷൻ അല്ലെങ്കിൽ കംപ്രസിബിലിറ്റിയുടെ ഗുണകമാണ്, ഇത് ഒരു യൂണിറ്റ് ഏരിയയ്ക്ക് വർദ്ധിച്ചുവരുന്ന മർദ്ദത്തോടുകൂടിയ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ അളവിലെ ആപേക്ഷിക കുറവ് പ്രകടിപ്പിക്കുന്നു. നിർമ്മാണ ഹൈഡ്രോളിക് മേഖലയിലെ കണക്കുകൂട്ടലുകൾക്ക്, വെള്ളം അപ്രസക്തമായി കണക്കാക്കപ്പെടുന്നു. ഇക്കാര്യത്തിൽ, പ്രായോഗിക പ്രശ്നങ്ങൾ പരിഹരിക്കുമ്പോൾ, ഒരു ദ്രാവകത്തിൻ്റെ കംപ്രസിബിലിറ്റി സാധാരണയായി അവഗണിക്കപ്പെടുന്നു.

വോള്യൂമെട്രിക് കംപ്രഷൻ അനുപാതത്തിൻ്റെ പരസ്പരബന്ധത്തെ ഇലാസ്റ്റിക് മോഡുലസ് എന്ന് വിളിക്കുന്നു. ഇലാസ്തികതയുടെ മോഡുലസ് പാസ്കലുകളിൽ അളക്കുന്നു.

ഒരു ദ്രാവകം ചൂടാക്കുമ്പോൾ അതിൻ്റെ താപ വികാസം താപ വികാസത്തിൻ്റെ ഗുണകമാണ്, ഇത് താപനില 1 സി മാറുമ്പോൾ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ അളവിൽ ആപേക്ഷിക വർദ്ധനവ് കാണിക്കുന്നു.

മറ്റ് ശരീരങ്ങളിൽ നിന്ന് വ്യത്യസ്തമായി, 0 മുതൽ 4 ° C വരെ ചൂടാക്കുമ്പോൾ ജലത്തിൻ്റെ അളവ് കുറയുന്നു. 4 ഡിഗ്രി സെൽഷ്യസിൽ, ജലത്തിന് ഏറ്റവും ഉയർന്ന സാന്ദ്രതയും ഉയർന്ന പ്രത്യേക ഗുരുത്വാകർഷണവും ഉണ്ട്; കൂടുതൽ ചൂടാക്കുമ്പോൾ, അതിൻ്റെ അളവ് വർദ്ധിക്കുന്നു. എന്നിരുന്നാലും, പല ഘടനകളുടെയും കണക്കുകൂട്ടലുകളിൽ, ജലത്തിൻ്റെ താപനിലയിലും മർദ്ദത്തിലും ചെറിയ മാറ്റങ്ങളോടെ, ഈ ഗുണകത്തിലെ മാറ്റം അവഗണിക്കാം.

ഒരു ദ്രാവകത്തിൻ്റെ വിസ്കോസിറ്റി എന്നത് ദ്രാവക കണങ്ങളുടെ ആപേക്ഷിക ചലനത്തെ (ഷിയർ) ചെറുക്കാനുള്ള കഴിവാണ്. ദ്രാവക പാളികളുടെ സ്ലൈഡിംഗ് ഫലമായുണ്ടാകുന്ന ശക്തികളെ ആന്തരിക ഘർഷണ ശക്തികൾ അല്ലെങ്കിൽ വിസ്കോസ് ശക്തികൾ എന്ന് വിളിക്കുന്നു.

യഥാർത്ഥ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ചലന സമയത്ത് വിസ്കോസിറ്റി ശക്തികൾ സ്വയം പ്രത്യക്ഷപ്പെടുന്നു. ദ്രാവകം വിശ്രമത്തിലാണെങ്കിൽ, അതിൻ്റെ വിസ്കോസിറ്റി പൂജ്യത്തിന് തുല്യമായി എടുക്കാം. താപനില കൂടുന്നതിനനുസരിച്ച്, ദ്രാവകത്തിൻ്റെ വിസ്കോസിറ്റി അതിവേഗം കുറയുന്നു; സമ്മർദ്ദത്തിലെ മാറ്റങ്ങളോടെ ഏതാണ്ട് സ്ഥിരമായി തുടരുന്നു.

ഗാസോവ്:

വാതകങ്ങളുടെ ഭൗതിക ഗുണങ്ങൾ, ഏതൊരു പദാർത്ഥത്തെയും പോലെ, അതിൻ്റെ പിണ്ഡവും ഊർജ്ജവുമായി ബന്ധപ്പെട്ട നിർവചനങ്ങളിൽ നിന്നാണ് ആരംഭിക്കുന്നത്. അതിനാൽ, വാതക സാന്ദ്രത, ഒരു പ്രത്യേക അർത്ഥത്തിൽ, ഇനിപ്പറയുന്ന രീതിയിൽ തുല്യമായി നിർണ്ണയിക്കപ്പെടുന്നു: പിണ്ഡത്തിൻ്റെയും വോളിയം അളവുകളുടെയും അന്തിമ മൂല്യങ്ങൾ അറിയാമെങ്കിൽ, ഒരു പദാർത്ഥത്തിൻ്റെ അനന്തമായ വോള്യങ്ങൾക്ക് സാന്ദ്രതയുടെ പരിമിത മൂല്യം കണക്കാക്കുമ്പോൾ തുല്യമാണ്. വാണിജ്യ വാതക പ്രവാഹ നിരക്ക്, വാതകത്തിൻ്റെ ആപേക്ഷിക സാന്ദ്രത ഉപയോഗിക്കുന്നു, അതായത്. സാധാരണ അവസ്ഥയിൽ r - വാതക സാന്ദ്രത വരണ്ട വായുവിൻ്റെ സാന്ദ്രത - ra എന്ന അനുപാതം. വായുവിലെ വാതകത്തിൻ്റെ ആപേക്ഷിക സാന്ദ്രത 0 ഡിഗ്രി സെൽഷ്യസിലുള്ള വാതകത്തിൻ്റെ സാന്ദ്രതയ്ക്ക് തുല്യമാണ്, അന്തരീക്ഷമർദ്ദം അതിൻ്റെ മോളാർ പിണ്ഡം ഉപയോഗിച്ച് നിർണ്ണയിക്കാനാകും - ഫോർമുല ഉപയോഗിച്ച് വാതകത്തിൻ്റെ വിവിധ ഭൗതിക പാരാമീറ്ററുകൾക്കുള്ള സാന്ദ്രത ഞങ്ങൾ വീണ്ടും കണക്കാക്കുന്നു. ഗ്യാസ് മിശ്രിതത്തിൻ്റെ സാന്ദ്രത നിർണ്ണയിക്കുന്നത് മിശ്രിതത്തിൻ്റെ (അഡിറ്റിവിറ്റി) ഐ - മിശ്രിതത്തിലെ വാതക ഘടകങ്ങളുടെ വോള്യൂമെട്രിക് സാന്ദ്രത (0 എഐ 1), - മിശ്രിത ഘടകങ്ങളുടെ സാന്ദ്രത. ഒരു വാതകത്തിൻ്റെ നിർദ്ദിഷ്ട അളവ് ഇനിപ്പറയുന്ന രീതിയിൽ കണക്കാക്കുന്നു, താപ കണക്കുകൂട്ടലുകളിൽ, ഒരു വസ്തുവിൻ്റെ താപ ശേഷി എന്ന ആശയം ഉപയോഗിക്കുന്നു - സ്ഥിരമായ മർദ്ദത്തിൽ. സ്ഥിരമായ വോളിയം cv, ഇതിന് മേയറുടെ സൂത്രവാക്യം സാധുതയുള്ളതാണ്. വാസ്തവത്തിൽ, വാതകത്തിൻ്റെ കംപ്രസിബിലിറ്റി ഒരു വാതകത്തിൻ്റെ വ്യതിയാനത്തെ ഒരു ആദർശത്തിൽ നിന്ന് വേർതിരിക്കുന്ന നിർണ്ണായക ഘടകമാണ്. കംപ്രസിബിലിറ്റി സ്വഭാവം നിർണ്ണയിക്കുന്നത് കംപ്രസിബിലിറ്റി കോഫിഫിഷ്യൻ്റ് അല്ലെങ്കിൽ ഇസഡ് ഫാക്ടർ, ഒരു യഥാർത്ഥ ഗ്യാസ് മോഡലിൽ വിദേശ പദാവലിയിൽ. കംപ്രസിബിലിറ്റി കോഫിഫിഷ്യൻ്റ് നൽകിയിരിക്കുന്ന താപനിലയെയും മർദ്ദത്തെയും (Tm, pm) ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു, അവ ഇനിപ്പറയുന്ന രീതിയിൽ നിർണ്ണയിക്കപ്പെടുന്നു: T, Tcr - കറൻ്റ്, ക്രിട്ടിക്കൽ ഗ്യാസ് താപനില, p, pcr - കറൻ്റ്, ക്രിട്ടിക്കൽ ഗ്യാസ് മർദ്ദം, ഉദാഹരണത്തിന് പൈപ്പ്ലൈനിലെ കണക്കുകൂട്ടൽ കംപ്രസിബിലിറ്റി കോഫിഫിഷ്യൻ്റ് (ONTP രീതി 51- 1-85 അനുസരിച്ച്): Gubkin യൂണിവേഴ്സിറ്റി പ്രകാരം: അതിൻ്റെ വിസ്കോസിറ്റിയുമായി ബന്ധപ്പെട്ട യഥാർത്ഥ വാതകങ്ങളുടെ ഭൗതിക സവിശേഷതകൾ നമുക്ക് പരിഗണിക്കാം. അറിയപ്പെടുന്നതുപോലെ, തുടർച്ചയായ മാധ്യമത്തിൻ്റെ വിസ്കോസിറ്റി അവയുടെ ആപേക്ഷിക ചലന സമയത്ത് ദ്രാവകത്തിൻ്റെയോ വാതകത്തിൻ്റെയോ പാളികൾ തമ്മിലുള്ള ആന്തരിക ഘർഷണം നിർണ്ണയിക്കുന്നു. വോൾട്ടേജും വെലോസിറ്റി ഗ്രേഡിയൻ്റും തമ്മിലുള്ള പരീക്ഷണ ബന്ധങ്ങളിൽ നിന്ന് നിർണ്ണയിക്കപ്പെടുന്നു. കത്രിക സമ്മർദ്ദം കണക്കാക്കാൻ, ഡൈനാമിക് വിസ്കോസിറ്റി കോഫിഫിഷ്യൻ്റ് എന്ന ആശയം ഉപയോഗിക്കുന്നു, ഇത് ഫോർമുല അനുസരിച്ച് ഷിയർ സമ്മർദ്ദങ്ങൾ കണക്കാക്കുമ്പോൾ ഉപയോഗിക്കുന്നു: v, n - ആപേക്ഷിക പ്രവാഹ വേഗതയും സ്ട്രീംലൈനുകളിലേക്കുള്ള അതിൻ്റെ സാധാരണവും; - വാതകത്തിൻ്റെ ഡൈനാമിക് വിസ്കോസിറ്റിയുടെ ഗുണകം (Pa s); - ആന്തരിക ഘർഷണ സമ്മർദ്ദം (Pa). കിനിമാറ്റിക് വിസ്കോസിറ്റിക്കായി ഇനിപ്പറയുന്ന പദവി അവതരിപ്പിച്ചിരിക്കുന്നു: മിക്കവാറും എല്ലാ പ്രകൃതി വാതകങ്ങളിലും ജലബാഷ്പം അടങ്ങിയിരിക്കുന്നു. വാതകത്തിലെ ജലബാഷ്പത്തിൻ്റെ സാന്നിധ്യം പൈപ്പിൻ്റെ ഉപരിതലത്തിൽ ഹൈഡ്രേറ്റുകളുടെ രൂപീകരണത്തിന് കാരണമാകുന്നു. w - കേവല പിണ്ഡവും - വോള്യൂമെട്രിക് ആർദ്രതയും തമ്മിലുള്ള വ്യത്യാസം ഈ സൂത്രവാക്യങ്ങൾ ആദർശ വാതകത്തിൻ്റെ നിയമങ്ങളിൽ നിന്ന് യഥാർത്ഥ വാതക നിയമങ്ങളുടെ വ്യതിയാനം കണക്കിലെടുക്കുന്നില്ല. അതിനാൽ, ആപേക്ഷിക വാതക ഈർപ്പം എന്ന ആശയം അവതരിപ്പിക്കപ്പെടുന്നു. ഒരു വാതകത്തിൻ്റെ ആപേക്ഷിക ആർദ്രത എന്നത് ഒരു യൂണിറ്റ് വോള്യത്തിന് സാധ്യമായ പരമാവധി (അതേ മർദ്ദത്തിലും താപനിലയിലും) ജലബാഷ്പത്തിൻ്റെ യഥാർത്ഥ അളവിൻ്റെ അനുപാതമാണ്: mw, T - ഒരു നിശ്ചിത താപനിലയിൽ ഉണ്ടാകാവുന്ന പരമാവധി ജല നീരാവി ടി; mw - നീരാവി സാന്ദ്രത; w,T - പൂരിത നീരാവി സാന്ദ്രത; pw എന്നത് വാതക മിശ്രിതത്തിലെ ജലബാഷ്പത്തിൻ്റെ ഭാഗിക മർദ്ദമാണ്; pw,T എന്നത് വാതക മിശ്രിതത്തിലെ പൂരിത ജലബാഷ്പത്തിൻ്റെ മർദ്ദമാണ്. ഒരു നിശ്ചിത മർദ്ദത്തിൽ വാതകം പൂരിതമാകുന്ന താപനിലയെ മഞ്ഞു പോയിൻ്റ് എന്ന് വിളിക്കുന്നു. ഒരു ഗ്യാസ് പൈപ്പ്ലൈനിനായി സാങ്കേതിക കണക്കുകൂട്ടലുകൾ നടത്തുമ്പോൾ, വാതകം ഉണക്കണം, അങ്ങനെ അതിൻ്റെ ഗതാഗത താപനില മഞ്ഞു പോയിൻ്റിൽ നിന്ന് നിരവധി ഡിഗ്രി താഴെയാണ്.

ദ്രാവകങ്ങളുടെയും വാതകങ്ങളുടെയും പ്രധാന ഭൗതിക ഗുണങ്ങളിൽ ഇവ ഉൾപ്പെടുന്നു: സാന്ദ്രത, നിർദ്ദിഷ്ട ഗുരുത്വാകർഷണം, കംപ്രസ്സബിലിറ്റി, താപ വികാസം, വിസ്കോസിറ്റി. ദ്രാവകങ്ങൾക്ക്, ബാഷ്പീകരണം, ഉപരിതല പിരിമുറുക്കം, കാപ്പിലാരിറ്റി എന്നിവയാണ് അധിക പ്രധാന ഗുണങ്ങൾ. വാതകങ്ങൾക്ക് ദ്രാവകങ്ങളിൽ ലയിക്കുന്ന സ്വഭാവമുണ്ട്.

സാന്ദ്രത r- ഒരു യൂണിറ്റ് വോള്യത്തിൽ (kg/m3) അടങ്ങിയിരിക്കുന്ന ദ്രാവകത്തിൻ്റെയോ വാതകത്തിൻ്റെയോ പിണ്ഡം. ഒരു ഏകീകൃത ദ്രാവകത്തിന്

എവിടെ എം- ദ്രാവക പിണ്ഡം, കിലോ; വി- ദ്രാവകത്തിൻ്റെ അളവ്, m3.

പ്രത്യേക ഗുരുത്വാകർഷണം ജി- ഒരു യൂണിറ്റ് വോളിയത്തിന് ദ്രാവകത്തിൻ്റെയോ വാതകത്തിൻ്റെയോ ഭാരം (N/m3):

, (2.2)

ഇവിടെ G എന്നത് ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഭാരം, N.

സാന്ദ്രതയും പ്രത്യേക ഗുരുത്വാകർഷണവും ബന്ധവുമായി ബന്ധപ്പെട്ടിരിക്കുന്നു:

, (2.3)

ഇവിടെ g എന്നത് ഗുരുത്വാകർഷണത്തിൻ്റെ ത്വരണം ആണ്: g = 9.81 m/s 2 .

താപനില കൂടുന്നതിനനുസരിച്ച് ദ്രാവകങ്ങളുടെയും വാതകങ്ങളുടെയും സാന്ദ്രത കുറയുന്നു (വെള്ളം ഒഴികെ). ജലത്തിന്, പരമാവധി സാന്ദ്രത 4 0 C ൽ സംഭവിക്കുന്നു, അതിൻ്റെ താപനില 4 0 C മുതൽ 0 0 C വരെ കുറയുന്നു, താപനില വർദ്ധിക്കുന്നു > 4 0 C, സാന്ദ്രത കുറയുന്നു. താപനിലയിൽ വാതക സാന്ദ്രതയുടെ ആശ്രിതത്വം താഴെ കൂടുതൽ വിശദമായി ചർച്ച ചെയ്യും.

കൂടാതെ, ദ്രാവകങ്ങളുടെയും വാതകങ്ങളുടെയും സാന്ദ്രത സമ്മർദ്ദത്തെ ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു. ഒരു ദ്രാവകത്തിന്, ഈ ആശ്രിതത്വം അപ്രധാനമാണ്, എന്നാൽ വാതകത്തിൻ്റെ സാന്ദ്രത ഗണ്യമായി സമ്മർദ്ദത്തെ ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു. ഈ ഡിപൻഡൻസികൾ താഴെ കൊടുക്കും.

കംപ്രസിബിലിറ്റി- ബാഹ്യ മർദ്ദം മാറുമ്പോൾ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ അളവ് വിപരീതമായി മാറ്റാനുള്ള സ്വത്ത്. ഒരു ദ്രാവകത്തിൻ്റെ കംപ്രസിബിലിറ്റി വോള്യൂമെട്രിക് കംപ്രഷൻ അനുപാതത്തിൻ്റെ സവിശേഷതയാണ് ബി ആർ(Pa -1), ഇത് ഇതിന് തുല്യമാണ്:

എവിടെ വി 0- ദ്രാവകത്തിൻ്റെ പ്രാരംഭ അളവ്, m3; ഡി.വി.- പ്രാരംഭ വോളിയത്തിൽ മാറ്റം (m 3) പ്രാരംഭ സമ്മർദ്ദത്തിൽ മാറ്റം p 0തുക പ്രകാരം ഡോ(പാ) .

ഫോർമുലയിലെ മൈനസ് ചിഹ്നം (2.4) അർത്ഥമാക്കുന്നത് മർദ്ദം വർദ്ധിക്കുന്നതിനനുസരിച്ച് (പോസിറ്റീവ് ഇൻക്രിമെൻ്റ്), പ്രാരംഭ വോള്യം കുറയുന്നു (നെഗറ്റീവ് ഇൻക്രിമെൻ്റ്).

അത് വ്യക്തമാണ് ഡി.വി.=വി മുതൽ־ വി 0, എ Dr=р к- р 0 (V к,ആർ കെ- വോളിയത്തിൻ്റെയും മർദ്ദത്തിൻ്റെയും അന്തിമ മൂല്യങ്ങൾ). ഈ മൂല്യങ്ങളെ ഫോർമുലയിലേക്ക് (2.4) മാറ്റിസ്ഥാപിക്കുമ്പോൾ നമുക്ക് ലഭിക്കുന്നത്:

. (2.5)

നമുക്ക് മൂല്യം മാറ്റിസ്ഥാപിക്കാം വിഫോർമുലയിലേക്ക് (2.1) സമ്മർദ്ദത്തിൽ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ സാന്ദ്രത നിർണ്ണയിക്കുന്നതിനുള്ള ആശ്രിതത്വം നേടുക:

, (2.6)

എവിടെ ആർ 0 - ദ്രാവകത്തിൻ്റെ പ്രാരംഭ സാന്ദ്രത, kg / m3.

അലിഞ്ഞുപോകാത്ത വായുവിൻ്റെയും മറ്റ് വാതകങ്ങളുടെയും കുമിളകളിൽ നിന്ന് നീക്കം ചെയ്ത ദ്രാവകങ്ങൾ വളരെ ചെറുതായി കംപ്രസ് ചെയ്യുന്നു. അങ്ങനെ, മർദ്ദം 0.1 MPa വർദ്ധിക്കുന്നതോടെ ജലത്തിൻ്റെ അളവ് 0.005% കുറയുന്നു.

പരസ്പര മൂല്യം ബി ആർ, ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഇലാസ്തികതയുടെ ബൾക്ക് മോഡുലസ് എന്ന് വിളിക്കുന്നു ഇ(പാ):

വേർതിരിച്ചറിയുക adiabaticഒപ്പം ഐസോതർമൽദ്രാവക ഇലാസ്റ്റിക് മോഡുലി. കണക്കുകൂട്ടലുകളിൽ, പരിസ്ഥിതിയുമായുള്ള താപ വിനിമയം അവഗണിക്കാവുന്ന സന്ദർഭങ്ങളിൽ അഡിയാബാറ്റിക് മൊഡ്യൂൾ ഉപയോഗിക്കുന്നു, ഉദാഹരണത്തിന്, വേഗത്തിലുള്ള പ്രക്രിയകളിൽ (വാട്ടർ ചുറ്റിക, ഒരു ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ദ്രുതഗതിയിലുള്ള കംപ്രഷൻ മുതലായവ). മറ്റ് സന്ദർഭങ്ങളിൽ, ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഇലാസ്തികതയുടെ ഐസോതെർമൽ മോഡുലസ് ഉപയോഗിക്കുന്നു, ഇത് അഡിയാബാറ്റിസിനേക്കാൾ അല്പം കുറവാണ്.

ഒരു ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഇലാസ്തികതയുടെ ഐസോതെർമൽ മോഡുലസ് താപനില കൂടുന്നതിനനുസരിച്ച് കുറയുകയും സമ്മർദ്ദം കൂടുന്നതിനനുസരിച്ച് വർദ്ധിക്കുകയും ചെയ്യുന്നു.

താപനില വികാസം- താപനില മാറുമ്പോൾ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ അളവ് മാറ്റാനുള്ള കഴിവ്. ദ്രാവകങ്ങൾക്ക്, ഇത് താപ വികാസത്തിൻ്റെ ഗുണകമാണ് β ടി(കെ -1 അല്ലെങ്കിൽ 0 സി -1):

എവിടെ ഡി.ടി- താപനില മാറ്റം: ( ഡി.ടി = ടി സി - ടി 0); ടി 0, ടി കെ- പ്രാരംഭ, അവസാന താപനിലകൾ, യഥാക്രമം, കെ അല്ലെങ്കിൽ 0 സി.

, (2.9)

. (2.10)

വാതകങ്ങൾ, ദ്രാവകങ്ങളിൽ നിന്ന് വ്യത്യസ്തമായി, ഗണ്യമായ കംപ്രസ്സബിലിറ്റിയും താപ വികാസവുമാണ്. വോളിയം തമ്മിലുള്ള ബന്ധം വി, സമ്മർദ്ദം പികേവല താപനിലയും ടിബോയിൽ-മരിയോട്ട്, ഗേ-ലുസാക് സമവാക്യങ്ങൾ സംയോജിപ്പിക്കുന്ന ക്ലാപ്പിറോൺ സമവാക്യം ഒരു ആദർശ വാതകത്തെ വിവരിക്കുന്നു:

DI. മെൻഡലീവ് ക്ലാപൈറോണിൻ്റെ സമവാക്യവും അവോഗാഡ്രോയുടെ നിയമവും സംയോജിപ്പിച്ച് ഇനിപ്പറയുന്ന സമവാക്യം നേടി:

എവിടെ ആർ- ഗ്യാസ് സ്ഥിരാങ്കം, J/(kg K): വായുവിന് ആർ=287 J/(kg K) . ഭൗതിക അസ്തിത്വം ആർ- 1 K ചൂടാക്കിയാൽ 1 കിലോ വാതകത്തിൻ്റെ വികാസത്തിൻ്റെ പ്രവർത്തനം. ഈ സമവാക്യത്തെ Clapeyron-Mendeleev സമവാക്യം എന്ന് വിളിക്കുന്നു.

യഥാർത്ഥ വാതകങ്ങളും അവയുടെ മിശ്രിതങ്ങളും, ദ്രവീകരണത്തിൽ നിന്ന് വളരെ അകലെയുള്ള സാഹചര്യങ്ങളിൽ, പ്രായോഗികമായി അനുയോജ്യമായ നിയമങ്ങൾ പാലിക്കുന്നു. അതിനാൽ, കെട്ടിടങ്ങൾക്കും ഘടനകൾക്കുമായി വെൻ്റിലേഷൻ സംവിധാനങ്ങൾ രൂപകൽപ്പന ചെയ്യുമ്പോൾ, നിങ്ങൾക്ക് സമവാക്യങ്ങൾ (1.11, 1.12) ഉപയോഗിക്കാം.

വിസ്കോസിറ്റി- ഒരു ദ്രാവകത്തിൻ്റെയും വാതകത്തിൻ്റെയും സ്വത്ത് അവയുടെ കണങ്ങളുടെ ആപേക്ഷിക ചലനത്തെ (കത്രിക) പ്രതിരോധിക്കും. 1686-ൽ I. ന്യൂട്ടൺ ഒരു ദ്രാവകത്തിലെ ആന്തരിക ഘർഷണത്തിൻ്റെ ശക്തികളെക്കുറിച്ചുള്ള സിദ്ധാന്തം ആദ്യമായി പ്രകടിപ്പിച്ചു. ഏകദേശം 200 വർഷങ്ങൾക്ക് ശേഷം, 1883-ൽ, പ്രൊഫ. എൻ.പി. പെട്രോവ് ഈ സിദ്ധാന്തം പരീക്ഷണാത്മകമായി സ്ഥിരീകരിക്കുകയും ഗണിതശാസ്ത്രപരമായി പ്രകടിപ്പിക്കുകയും ചെയ്തു. ഒരു സോളിഡ് ഭിത്തിയിൽ ഒരു വിസ്കോസ് ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഒരു ലേയേർഡ് ഫ്ലോയിൽ, അതിൻ്റെ പാളികളുടെ ചലന വേഗതയാണ് യുവ്യത്യസ്തമാണ് (ചിത്രം 2.1). പരമാവധി വേഗത മുകളിലെ പാളിയിലായിരിക്കും, മതിലുമായി സമ്പർക്കം പുലർത്തുന്ന പാളിയുടെ വേഗത പൂജ്യമായിരിക്കും. വേഗതയിലെ വ്യത്യാസം കാരണം, അയൽ പാളികളുടെ ആപേക്ഷിക ഷിഫ്റ്റ് സംഭവിക്കുകയും അവയുടെ അതിർത്തിയിൽ സ്പർശിക്കുന്ന സമ്മർദ്ദങ്ങൾ ഉണ്ടാകുകയും ചെയ്യും. τ . ഏകതാനമായ ദ്രാവകങ്ങൾക്കും വാതകങ്ങൾക്കും, കത്രിക സമ്മർദ്ദം നിർണ്ണയിക്കുന്നതിനുള്ള സമവാക്യം τ ലേയേർഡ് ചലനത്തോടുകൂടിയ (Pa) ഇനിപ്പറയുന്ന രൂപമുണ്ട്, ഇതിനെ ന്യൂട്ടൺ-പെട്രോവ് സമവാക്യം എന്ന് വിളിക്കുന്നു:

, (2.13)

എവിടെ എം- ആനുപാതിക ഗുണകം, ഡൈനാമിക് വിസ്കോസിറ്റി എന്ന് വിളിക്കുന്നു, Pa s; du/dn- വേഗത ഗ്രേഡിയൻ്റ്, അതായത്. പ്രാഥമിക വേഗത മാറ്റം യുസാധാരണ സഹിതം എൻ, ലെയർ വെലോസിറ്റി വെക്റ്ററുകളിലേക്ക് വരച്ചു, s -1 . വേഗത ഗ്രേഡിയൻ്റ് പോസിറ്റീവ് അല്ലെങ്കിൽ നെഗറ്റീവ് ആകാം. അതിനാൽ, സമവാക്യത്തിൽ (2.13) മുമ്പ് എംഒരു ± ചിഹ്നമുണ്ട്.

സ്ഥിരതയോടെ τ ബന്ധപ്പെടുന്ന പാളികളുടെ മുഴുവൻ ഉപരിതലത്തിലും സ്പർശിക്കുന്ന സമ്മർദ്ദങ്ങൾ, മൊത്തം സ്പർശന ശക്തി (ഘർഷണ ശക്തി) ടിഇതിന് തുല്യമായിരിക്കും:

, (2.14)

എവിടെ എസ്- ബന്ധപ്പെടുന്ന പാളികളുടെ ഉപരിതല വിസ്തീർണ്ണം, m2.

ദ്രാവക, വാതക മെക്കാനിക്സിൽ, കണക്കുകൂട്ടലുകൾ നടത്തുമ്പോൾ ചലനാത്മക വിസ്കോസിറ്റി മിക്കപ്പോഴും ഉപയോഗിക്കുന്നു. ν (m/s 2):

വിസ്കോസിറ്റി താപനിലയെയും മർദ്ദത്തെയും ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു. താപനില കൂടുന്നതിനനുസരിച്ച് ദ്രാവകങ്ങളുടെ വിസ്കോസിറ്റി കുറയുകയും വാതകങ്ങളുടെ വിസ്കോസിറ്റി വർദ്ധിക്കുകയും ചെയ്യുന്നു. ദ്രാവകങ്ങളിൽ, വിസ്കോസിറ്റി ഉണ്ടാകുന്നത് തന്മാത്രാ സംയോജന ശക്തികൾ മൂലമാണ്, ഇത് താപനില വർദ്ധിക്കുന്നതിനനുസരിച്ച് ദുർബലമാകുന്നു. ജലത്തെ സംബന്ധിച്ചിടത്തോളം, താപനിലയിലെ ചലനാത്മക വിസ്കോസിറ്റിയുടെ ആശ്രിതത്വം നിർണ്ണയിക്കുന്നത് അനുഭവപരമായ Poiseuille ഫോർമുല (m 2/s) ഉപയോഗിച്ചാണ്:

എവിടെ ടി- ജലത്തിൻ്റെ താപനില, 0 സി.

വാതകങ്ങളിൽ, വിസ്കോസിറ്റി പ്രധാനമായും സംഭവിക്കുന്നത് തന്മാത്രകളുടെ താറുമാറായ താപ ചലനം മൂലമാണ്, താപനില വർദ്ധിക്കുന്നതിനനുസരിച്ച് വേഗത വർദ്ധിക്കുന്നു. പരസ്പരം ആപേക്ഷികമായി ചലിക്കുന്ന വാതക പാളികൾക്കിടയിൽ തന്മാത്രകളുടെ നിരന്തരമായ കൈമാറ്റം നടക്കുന്നു. ഒരു പാളിയിൽ നിന്ന് അയൽപക്കത്തിലേക്കുള്ള തന്മാത്രകളുടെ പരിവർത്തനം, വ്യത്യസ്ത വേഗതയിൽ നീങ്ങുന്നത്, ഒരു നിശ്ചിത അളവിലുള്ള ചലനത്തിൻ്റെ കൈമാറ്റത്തിലേക്ക് നയിക്കുന്നു. തൽഫലമായി, വേഗത കുറഞ്ഞ പാളികൾ വേഗത്തിലാക്കുകയും വേഗതയേറിയ പാളികൾ മന്ദഗതിയിലാവുകയും ചെയ്യുന്നു. അതിനാൽ, താപനില വർദ്ധിക്കുന്നതിനനുസരിച്ച് വാതകങ്ങളുടെ വിസ്കോസിറ്റി വർദ്ധിക്കുന്നു. താപനിലയെ ആശ്രയിച്ച് വാതകങ്ങളുടെ ഡൈനാമിക് വിസ്കോസിറ്റി സതർലാൻഡ് ഫോർമുല ഉപയോഗിച്ച് നിർണ്ണയിക്കാനാകും:

, (2.17)

എവിടെ μ 0 - 0 o C യിൽ വാതകത്തിൻ്റെ ചലനാത്മക വിസ്കോസിറ്റി; ടി ജി- വാതക താപനില, കെ; സി ജി- സ്ഥിരമായ, വാതകത്തിൻ്റെ തരം അനുസരിച്ച്: വായുവിന് സി ജി=130,5.

മർദ്ദം കൂടുന്നതിനനുസരിച്ച്, ദ്രാവകത്തിൻ്റെ വിസ്കോസിറ്റി വർദ്ധിക്കുന്നു, ഇത് ഇനിപ്പറയുന്ന ഫോർമുല ഉപയോഗിച്ച് കണക്കാക്കാം:

, (2.18)

എവിടെ എംഒപ്പം m 0- സമ്മർദ്ദത്തിൽ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ചലനാത്മക വിസ്കോസിറ്റി ആർ കെഒപ്പം p 0, യഥാക്രമം, Pa∙s; എ- ദ്രാവകത്തിൻ്റെ താപനിലയെ ആശ്രയിച്ച് ഗുണകം (ഉയർന്ന താപനിലയിൽ എ=0.02, കുറവ് - എ = 0,03).

വാതകങ്ങൾക്ക് എം 0 മുതൽ 0.5 MPa വരെ മാറുമ്പോൾ സമ്മർദ്ദത്തെ ചെറുതായി ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു. മർദ്ദം കൂടുന്നതിനനുസരിച്ച്, വാതകത്തിൻ്റെ വിസ്കോസിറ്റി എക്‌സ്‌പോണൻഷ്യലിനോട് ചേർന്നുള്ള ആശ്രിതത്വം അനുസരിച്ച് വർദ്ധിക്കുന്നു. ഉദാഹരണത്തിന്, വാതക സമ്മർദ്ദം 0 മുതൽ 9 MPa വരെ വർദ്ധിക്കുമ്പോൾ എംഏതാണ്ട് അഞ്ചിരട്ടി വർദ്ധിക്കുന്നു.

വലിച്ചുനീട്ടാനാവുന്ന ശേഷിദ്രാവകങ്ങൾക്ക്, ഇൻ്റർമോളിക്യുലാർ ആകർഷകമായ ശക്തികളുടെ സാന്നിധ്യം കാരണം, കാര്യമായ മൂല്യങ്ങളിൽ എത്താൻ കഴിയും. അങ്ങനെ, മാലിന്യങ്ങളിൽ നിന്ന് ശുദ്ധീകരിക്കപ്പെട്ടതും വാതകം നീക്കം ചെയ്തതുമായ വെള്ളത്തിൽ, 28 MPa വരെയുള്ള ടെൻസൈൽ സമ്മർദ്ദങ്ങൾ ഹ്രസ്വമായി ലഭിച്ചു. വാതക കുമിളകളും മാലിന്യങ്ങളുടെ ഖരകണങ്ങളും അടങ്ങിയ സാങ്കേതികമായി ശുദ്ധമായ ദ്രാവകങ്ങൾ പ്രായോഗികമായി വലിച്ചുനീട്ടുന്നതിനെ പ്രതിരോധിക്കുന്നില്ല. വാതകങ്ങളിൽ, തന്മാത്രകൾ തമ്മിലുള്ള ദൂരം പ്രാധാന്യമർഹിക്കുന്നതും ഇൻ്റർമോളിക്യുലാർ ആകർഷണ ശക്തികൾ വളരെ ചെറുതുമാണ്. അതിനാൽ, ദ്രാവക, വാതക മെക്കാനിക്സിൽ, ദ്രാവകങ്ങളിലും വാതകങ്ങളിലും ടെൻസൈൽ ശക്തി പൂജ്യമാണെന്ന് പൊതുവെ അംഗീകരിക്കപ്പെടുന്നു.

ദ്രാവകങ്ങളിലെ വാതകങ്ങളുടെ ലായകതപരിസ്ഥിതിയിൽ നിന്നുള്ള വാതക തന്മാത്രകളുടെ സ്വതന്ത്രമായ ഉപരിതലത്തിലൂടെ ദ്രാവകത്തിലേക്ക് തുളച്ചുകയറാനുള്ള കഴിവാണ്. ദ്രാവകം പൂർണ്ണമായും വാതകമോ വാതകങ്ങളുടെ മിശ്രിതമോ ഉപയോഗിച്ച് പൂരിതമാകുന്നതുവരെ ഈ പ്രക്രിയ തുടരുന്നു. ദ്രാവകത്തിൻ്റെ യൂണിറ്റ് വോളിയത്തിന് അലിഞ്ഞുചേർന്ന വാതകത്തിൻ്റെ അളവ് വാതകത്തിൻ്റെയും ദ്രാവകത്തിൻ്റെയും തരം, അതിൻ്റെ താപനില, സ്വതന്ത്ര ഉപരിതലത്തിലെ മർദ്ദം എന്നിവയെ ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു. 1803-ൽ ഇംഗ്ലീഷ് രസതന്ത്രജ്ഞനായ ഡബ്ല്യു. ഹെൻറിയാണ് ഈ പ്രതിഭാസം ആദ്യമായി പഠിച്ചത്, നിലവിൽ അദ്ദേഹത്തിൻ്റെ പേര് വഹിക്കുന്ന നിയമം ഉരുത്തിരിഞ്ഞു: സാച്ചുറേഷൻ അവസ്ഥയിൽ, സ്ഥിരമായ താപനിലയിൽ ഒരു നിശ്ചിത അളവിലുള്ള ദ്രാവകത്തിൽ അലിഞ്ഞുചേർന്ന വാതകത്തിൻ്റെ പിണ്ഡം ദ്രാവകത്തിന് മുകളിലുള്ള ഈ വാതകത്തിൻ്റെ ഭാഗിക മർദ്ദത്തിന് നേരിട്ട് ആനുപാതികമാണ്.

മർദ്ദം കുറയുമ്പോൾ, അലിഞ്ഞുപോയ വാതകം ദ്രാവകത്തിൽ നിന്ന് പുറത്തുവരുന്നു. അതിൽ കുമിളകൾ രൂപം കൊള്ളുന്നു, ഈ ദ്രാവകത്തിൽ നിന്ന് പുറത്തുവിടുന്ന ദ്രാവക നീരാവിയും വാതകവും നിറഞ്ഞിരിക്കുന്നു.

ഊഷ്മാവ് കൂടുന്നതിനനുസരിച്ച്, ഒരു ദ്രാവകത്തിലെ വാതകത്തിൻ്റെ ലായകത എപ്പോഴും കുറയുന്നു. അതിനാൽ, വെള്ളം തിളപ്പിക്കുമ്പോൾ, അതിൽ അലിഞ്ഞുചേർന്ന വാതകങ്ങൾ ഏതാണ്ട് പൂർണ്ണമായും നീക്കം ചെയ്യാൻ കഴിയും.

ബാഷ്പീകരണം- നീരാവിയായി മാറാനുള്ള ദ്രാവകങ്ങളുടെ സ്വത്ത്, അതായത്. വാതകാവസ്ഥയിലേക്ക്. ഒരു ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഉപരിതലത്തിൽ സംഭവിക്കുന്ന ബാഷ്പീകരണത്തെ വിളിക്കുന്നു ആവിയായി . എല്ലാ ദ്രാവകങ്ങളും, ഒഴിവാക്കാതെ, ബാഷ്പീകരിക്കപ്പെടുന്നു. ഒരു ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ബാഷ്പീകരണം ദ്രാവകത്തിൻ്റെ തരം, താപനില, സ്വതന്ത്ര പ്രതലത്തിലെ ബാഹ്യ സമ്മർദ്ദം എന്നിവയെ ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു. ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഉപരിതലത്തിൽ ഉയർന്ന താപനിലയും താഴ്ന്ന സമ്മർദ്ദവും, ബാഷ്പീകരണ പ്രക്രിയ വേഗത്തിൽ സംഭവിക്കുന്നു. ചുറ്റുമുള്ള വാതക പരിതസ്ഥിതിയിൽ അടങ്ങിയിരിക്കാവുന്ന നീരാവിയുടെ അളവ് അനന്തമല്ല. ഇത് സംസ്ഥാനം എന്ന് വിളിക്കപ്പെടുന്ന ഒരു തലത്തിലേക്ക് പരിമിതപ്പെടുത്തിയിരിക്കുന്നു സാച്ചുറേഷൻ. ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, ബാഷ്പീകരിക്കപ്പെട്ട ദ്രാവകത്തിൻ്റെ അളവ് നീരാവിയിൽ നിന്ന് തുള്ളികളായി മാറിയ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ അളവിന് തുല്യമാണ് (കണ്ടൻസേഷൻ പ്രക്രിയ). പൂരിത നീരാവിയുടെ സാന്ദ്രതയും മർദ്ദവും ഒരു നിശ്ചിത താപനിലയിൽ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ താപനിലയെയും തരത്തെയും ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു, ഒരു നിശ്ചിത ദ്രാവകത്തിനായുള്ള പൂരിത നീരാവിയുടെ സാന്ദ്രതയും മർദ്ദവും സ്ഥിരമായ മൂല്യങ്ങളാണ്. ഒരു ദ്രാവകത്തിൽ എപ്പോഴും ചെറിയ വാതക കുമിളകൾ ഉണ്ടാകും, ദ്രാവകം പാത്രത്തിൻ്റെ ചുവരുകൾക്ക് സമീപം ചൂടാക്കപ്പെടുമ്പോൾ, അവിടെ ഏറ്റവും ഉയർന്ന താപനിലയുള്ളതിനാൽ, കുമിളയിലെ പൂരിത നീരാവിയുടെ മർദ്ദം ബാഹ്യത്തിന് തുല്യമാകുന്നതുവരെ ദ്രാവകം ഈ കുമിളകളിലേക്ക് ബാഷ്പീകരിക്കപ്പെടുന്നു. സമ്മർദ്ദം. ഊഷ്മാവിൽ കൂടുതൽ വർദ്ധനയോടെ, കുമിളയുടെ വലിപ്പം വർദ്ധിക്കുന്നു; നീരാവി-വാതക മിശ്രിതം ചുറ്റുമുള്ള വാതക പരിതസ്ഥിതിയിൽ പ്രവേശിക്കുന്നു. ഒരു നിശ്ചിത താപനിലയിൽ എത്തുമ്പോൾ, ദ്രാവകത്തിൻ്റെ മുഴുവൻ അളവിലും നീരാവി-വാതക കുമിളകളുടെ രൂപീകരണം സംഭവിക്കുന്നു. മുകളിൽ സൂചിപ്പിച്ചതുപോലെ, ഒരു ദ്രാവകത്തിൽ അലിഞ്ഞുചേർന്ന വാതകത്തിൻ്റെ അളവും സമ്മർദ്ദത്തെ ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു. അതിനാൽ, സ്വതന്ത്ര ഉപരിതലത്തിൽ സമ്മർദ്ദം കുറയുമ്പോൾ ദ്രാവക തിളപ്പിക്കൽ സംഭവിക്കാം. നീരാവി-വാതക കുമിളകളുടെ രൂപവത്കരണത്തോടെ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ മുഴുവൻ അളവിലും ബാഷ്പീകരണ പ്രക്രിയയെ വിളിക്കുന്നു തിളച്ചുമറിയുന്നു. ഒരു നിശ്ചിത താപനിലയിലും മർദ്ദത്തിലും തിളപ്പിക്കൽ സംഭവിക്കുന്നു. ഈ താപനിലയെ വിളിക്കുന്നു തിളനില, സമ്മർദ്ദം ആണ് പൂരിത നീരാവി മർദ്ദം р n.p.. (റഫറൻസ് പുസ്തകങ്ങളിൽ ആർ എൻ.പി.. കേവല മർദ്ദം റഫറൻസ് സിസ്റ്റത്തിൽ നൽകിയിരിക്കുന്നു). ഉദാഹരണത്തിന്, ജലത്തിന് 100 0 C താപനിലയിൽ, പൂരിത നീരാവി മർദ്ദം ഏകദേശം 0.1 MPa ആണ്, 20 0 C - 0.0024 MPa ആണ്. അതിനാൽ, 20 0 C താപനിലയുള്ള വെള്ളം തിളപ്പിക്കാൻ, ഒന്നുകിൽ അന്തരീക്ഷമർദ്ദത്തിൽ 100 ​​0 C വരെ ചൂടാക്കേണ്ടത് ആവശ്യമാണ്, അല്ലെങ്കിൽ സ്വതന്ത്ര ഉപരിതലത്തിലെ കേവല മർദ്ദം ചൂടാക്കാതെ 0.0024 MPa ആയി കുറയ്ക്കുക.

ചില ഹൈഡ്രോളിക് ഉപകരണങ്ങളിൽ, അന്തരീക്ഷമർദ്ദത്തിന് താഴെയുള്ള മർദ്ദം കുറയ്ക്കാൻ സാധിക്കും, ഉദാഹരണത്തിന്, ദ്രാവകത്തിൽ വലിച്ചെടുക്കുമ്പോൾ പമ്പിലേക്കുള്ള ഇൻലെറ്റിൽ. അവിടെ സമ്മർദ്ദം കുറയുമ്പോൾ ആർ എൻ.പി.. നീരാവി-വാതക കുമിളകളുടെ രൂപീകരണവും ദ്രാവകത്തിൻ്റെ തുടർച്ചയുടെ തടസ്സവും ആരംഭിക്കുന്നു. ബഹുഭൂരിപക്ഷം കേസുകളിലും, ഉയർന്ന മർദ്ദമുള്ള പ്രദേശത്തേക്ക് ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഒഴുക്ക് വഴി കുമിളകൾ കൊണ്ടുപോകുന്നു. കുമിളകൾക്കുള്ളിൽ നീരാവി ഘനീഭവിക്കാൻ തുടങ്ങുന്നു, അവിടെ സ്ഥിതിചെയ്യുന്ന വാതകം വീണ്ടും ദ്രാവകത്തിൽ ലയിക്കുന്നു. കുമിളകളുടെ "തകർച്ച" എന്ന് വിളിക്കപ്പെടുന്നത് സംഭവിക്കുന്നു, ഇത് പ്രാദേശിക ജല ചുറ്റിക, ശബ്ദം, വൈബ്രേഷൻ എന്നിവയ്ക്കൊപ്പം ഉണ്ടാകുന്നു. തത്ഫലമായി, പമ്പിൻ്റെ കാര്യക്ഷമതയും ഒഴുക്കും അല്ലെങ്കിൽ ടർബൈനിൻ്റെ പ്രകടനവും കുറയുന്നു. സ്ട്രീംലൈൻ ചെയ്ത ശരീരത്തിൻ്റെ ഉപരിതലം നശിപ്പിക്കപ്പെടാം. ഈ പ്രക്രിയയെ വിളിക്കുന്നു കാവിറ്റേഷൻ (ലാറ്റിൽ നിന്ന്. сavitas- ശൂന്യത) (ചിത്രം 2.2). കാവിറ്റേഷൻ എന്ന പ്രതിഭാസം നൂറ് വർഷത്തിലേറെയായി ശാസ്ത്രത്തിലും സാങ്കേതികവിദ്യയിലും അറിയപ്പെടുന്നു. ഇംഗ്ലീഷ് ഡിസ്ട്രോയറുകളെ പരീക്ഷിക്കുന്നതിനിടയിൽ 1894-ൽ ഇംഗ്ലീഷ് എഞ്ചിനീയർ ആർ.ഫ്രോഡ് ആണ് ഈ പ്രതിഭാസം ആദ്യമായി കണ്ടെത്തിയത്. അപ്പോഴാണ് അദ്ദേഹം "കാവിറ്റേഷൻ" എന്ന പദം ഉപയോഗിച്ചത്.

Cavitation ഉപയോഗപ്രദമായ ആപ്ലിക്കേഷനുകളും ഉണ്ട്. ഉദാഹരണത്തിന്, പാറകൾ തുരക്കുമ്പോഴും കാവിറ്റേഷൻ മണ്ണൊലിപ്പ് കാരണം ഉപരിതലങ്ങൾ ചികിത്സിക്കുമ്പോഴും.

പ്രതലബലം- ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഉപരിതല പാളിയിൽ ഉണ്ടാകുന്ന സമ്മർദ്ദങ്ങൾ, ഇൻ്റർമോളിക്യുലർ ആകർഷണ ശക്തികൾ മൂലമുണ്ടാകുന്ന സമ്മർദ്ദങ്ങൾ. നമുക്ക് തന്മാത്രയിലെ പ്രഭാവം താരതമ്യം ചെയ്യാം എ, ഒരു തന്മാത്ര ഉള്ള ഒരു ദ്രാവകത്തിനുള്ളിൽ സ്ഥിതി ചെയ്യുന്നു IN, ദ്രാവകവും വാതകവും തമ്മിലുള്ള ഇൻ്റർഫേസിന് സമീപം സ്ഥിതിചെയ്യുന്നു (ചിത്രം 2.3). തന്മാത്ര എഎല്ലാ വശങ്ങളിലും മറ്റ് തന്മാത്രകളാൽ ചുറ്റപ്പെട്ടിരിക്കുന്നു, ചുറ്റുമുള്ള തന്മാത്രകളിൽ നിന്നുള്ള ആകർഷകമായ ശക്തികൾ സന്തുലിതമാണ്. തന്മാത്ര IN, വാതകത്തിൻ്റെ അതിർത്തിയിൽ സ്ഥിതിചെയ്യുന്നു, ദ്രാവക വശത്ത് മാത്രം മറ്റ് തന്മാത്രകളാൽ ചുറ്റപ്പെട്ടിരിക്കുന്നു, വാതക വശത്ത് പ്രായോഗികമായി തന്മാത്രകളില്ല. അതിനാൽ, ഒരു തന്മാത്രയ്ക്ക് INഎല്ലാ ശക്തികളുടെയും ഫലം ദ്രാവകത്തിലേക്ക് താഴേക്ക് നയിക്കപ്പെടുന്നു. തൽഫലമായി, ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഉപരിതല പാളിയിൽ അധിക കംപ്രസ്സീവ് സമ്മർദ്ദങ്ങൾ ഉണ്ടാകുന്നു. തൽഫലമായി, ദ്രാവകം അതിൻ്റെ സ്വതന്ത്രമായ ഉപരിതലം കുറവുള്ള ഒരു ആകൃതി എടുക്കുന്നു. ഉദാഹരണത്തിന്, പൂജ്യം ഗുരുത്വാകർഷണത്തിൽ, ഒരു ദ്രാവകം ഒരു ഗോളാകൃതിയിലുള്ള ഒരു ചൂടുള്ള സ്റ്റൗവിൽ വെള്ളവും എണ്ണയും ഒരേ രൂപത്തിൽ എടുക്കുന്നു.

ഒരു ഖര ശരീരവുമായി ഒരു ദ്രാവകം സമ്പർക്കം പുലർത്തുന്ന സാഹചര്യത്തിൽ, ദ്രാവകം ഈ ശരീരത്തിൻ്റെ ഉപരിതലത്തെ നനയ്ക്കുകയോ നനയ്ക്കാതിരിക്കുകയോ ചെയ്യാം. ഒരു ദ്രാവകത്തിൻ്റെ സ്വഭാവം ദ്രാവക തന്മാത്രകൾക്കും ഖര തന്മാത്രകൾക്കും ഇടയിലുള്ള അഡീഷൻ ശക്തികളുടെ വ്യാപ്തിയെ ആശ്രയിച്ചിരിക്കും. ആദ്യ സന്ദർഭത്തിൽ, ദ്രാവകത്തിൻ്റെ തന്മാത്രകൾക്കിടയിലുള്ള അഡീഷൻ ഫോഴ്‌സ് ദ്രാവകത്തിൻ്റെയും ഖരത്തിൻ്റെയും തന്മാത്രകൾ തമ്മിലുള്ള അഡീഷൻ ശക്തികളേക്കാൾ വലുതാണെങ്കിൽ, ഒരു നിശ്ചിത ശരീരത്തിൻ്റെ ഉപരിതലത്തിൽ ഒരു തുള്ളി ദ്രാവകം ചെറുതായി പരന്ന ഗോളമായി മാറും. (ഉദാഹരണത്തിന്, ഗ്ലാസിൻ്റെ ഉപരിതലത്തിൽ മെർക്കുറിയുടെ ഒരു തുള്ളി). രണ്ടാമത്തെ സാഹചര്യത്തിൽ, ദ്രാവകത്തിൻ്റെയും ഖരത്തിൻ്റെയും തന്മാത്രകൾ തമ്മിലുള്ള പ്രതിപ്രവർത്തന ശക്തികൾ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ തന്മാത്രകൾ തമ്മിലുള്ള പ്രതിപ്രവർത്തന ശക്തികളേക്കാൾ വലുതായിരിക്കുമ്പോൾ, ഒരു തുള്ളി ദ്രാവകം ഖരത്തിൻ്റെ ഉപരിതലത്തിൽ വ്യാപിക്കുന്നു. അതിനാൽ ഒരേ ഗ്ലാസ് പ്രതലത്തിൽ ഒരു തുള്ളി വെള്ളം പടരുന്നു, കൂടാതെ മുൻ തുള്ളി വെള്ളത്തിൻ്റെ മൊത്തം പുറം ഉപരിതലം വർദ്ധിക്കുന്നു. ആദ്യ സന്ദർഭത്തിൽ, ദ്രാവകം നനഞ്ഞിരിക്കുന്നുകട്ടിയുള്ള ശരീരത്തിൻ്റെ ഉപരിതലം, രണ്ടാമത്തേതിൽ - നനയുന്നില്ല. ആവശ്യത്തിന് വലിയ പാത്രത്തിൽ നിങ്ങൾ ഒരു നേർത്ത ട്യൂബ് (കാപ്പിലറി) സ്ഥാപിക്കുകയാണെങ്കിൽ, ദ്രാവകത്താൽ കാപ്പിലറി ഭിത്തികൾ നനയ്ക്കാത്തതോ നനഞ്ഞതോ ആയതിനാൽ, ദ്രാവകത്തിൻ്റെ (മെനിസ്കസ്) ഉപരിതലത്തിന് ആദ്യ സന്ദർഭത്തിൽ കുത്തനെയുള്ള ആകൃതിയും കോൺകേവുമുണ്ട്. രണ്ടാമത്തെ കേസിൽ രൂപം (ചിത്രം 2.4).

ദ്രാവക തന്മാത്രകളും മതിൽ തന്മാത്രകളും തമ്മിലുള്ള പ്രതിപ്രവർത്തന ശക്തികൾ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഉപരിതലത്തിൽ അധിക സമ്മർദ്ദം ഉണ്ടാക്കുന്നു. ഈ മർദ്ദം ഉപരിതല പിരിമുറുക്ക ശക്തികൾ മൂലമാണ് ഉണ്ടാകുന്നത്, ഒരു കുത്തനെയുള്ള പ്രതലത്തിന് അത് പോസിറ്റീവ് ആണ്, ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഉള്ളിലേക്ക് നയിക്കപ്പെടുന്നു, ഒരു കോൺകേവ് ഉപരിതലത്തിന് അത് നെഗറ്റീവ് ആണ്, വിപരീത ദിശയിലേക്ക് നയിക്കപ്പെടുന്നു. തൽഫലമായി, ഒരു കോൺകേവ് മെനിസ്കസ് ഉപയോഗിച്ച്, പാത്രത്തിൻ്റെ ഉപരിതലത്തിലും മെനിസ്കസിൻ്റെ ഉപരിതലത്തിലും ഉള്ള സമ്മർദ്ദ വ്യത്യാസത്തിൻ്റെ സ്വാധീനത്തിൽ ദ്രാവകം കാപ്പിലറിയിൽ ഉയരത്തിലേക്ക് ഉയരും. എച്ച്(ചിത്രം 2.4) . ഒരു കുത്തനെയുള്ള മെനിസ്കസ് ഉപയോഗിച്ച്, ദ്രാവകം, നേരെമറിച്ച്, കാപ്പിലറിയിൽ മുങ്ങും. ട്യൂബുകളിലെ ലെവൽ മാറ്റാനുള്ള ദ്രാവകങ്ങളുടെ കഴിവ്, ഏകപക്ഷീയ ആകൃതിയിലുള്ള ഇടുങ്ങിയ ചാനലുകൾ, പോറസ് ബോഡികൾ എന്നിവ ഉൾക്കൊള്ളുന്ന ഭൗതിക പ്രതിഭാസത്തെ വിളിക്കുന്നു. കാപ്പിലാരിറ്റി (ലാറ്റിൽ നിന്ന്. കാപ്പിലറിസ് - മുടി).

ഒരു കാപ്പിലറിയിലെ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഉയർച്ചയുടെയോ താഴ്ചയുടെയോ ഉയരം എച്ച്(m) ഫോർമുലയാൽ നിർണ്ണയിക്കപ്പെടുന്നു:

എവിടെ σ - ഉപരിതല പിരിമുറുക്കം, N / m; ρ- ദ്രാവക സാന്ദ്രത, kg / m3; ഡി വരെ- കാപ്പിലറി വ്യാസം, മീ.

20 0 സി ജലത്തിന്, ഫോർമുല (1.19) ഫോം എടുക്കും: എച്ച്=0, 0298/ഡി വരെ.

കാപ്പിലറി പ്രതിഭാസങ്ങൾ പ്രകൃതിയിലും (മണ്ണിലെയും ചെടികളിലെയും ഈർപ്പം കൈമാറ്റം) സാങ്കേതികവിദ്യയിലും (തിരികളുടെ പ്രവർത്തനം, പോറസ് മീഡിയ വഴി ഈർപ്പം ആഗിരണം ചെയ്യൽ, മൈക്രോക്രാക്കുകളുടെ വിനാശകരമല്ലാത്ത പരിശോധന മുതലായവ) സംഭവിക്കുന്നു. വാട്ടർപ്രൂഫിംഗ് മോശമായി നടപ്പിലാക്കിയാൽ ഈ പ്രതിഭാസം കെട്ടിടങ്ങളുടെ ബേസ്മെൻ്റിലും ആദ്യ നിലകളിലും നനവുണ്ടാക്കും.

അനുയോജ്യമായ ദ്രാവകം

അനുയോജ്യമായ ഒരു ദ്രാവകംആന്തരിക ഘർഷണ ശക്തികളില്ലാത്ത, നിലവിലില്ലാത്ത ദ്രാവകം എന്ന് വിളിക്കപ്പെടുന്നു, അത് സമ്മർദ്ദത്തിലും താപനിലയിലും മാറ്റങ്ങളോടെ അതിൻ്റെ അളവ് മാറ്റുന്നില്ല, മാത്രമല്ല വിള്ളലിനെ പ്രതിരോധിക്കുന്നില്ല. അതിനാൽ, ഒരു യഥാർത്ഥ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ലളിതമായ ഒരു മാതൃകയാണ് അനുയോജ്യമായ ദ്രാവകം. അനുയോജ്യമായ ഒരു ദ്രാവക മോഡൽ ഉപയോഗിക്കുന്നത് ഹൈഡ്രോളിക് പ്രശ്നങ്ങൾ പരിഹരിക്കുന്നതിനുള്ള രീതികളെ ഗണ്യമായി ലളിതമാക്കും. അതേ സമയം, ഈ മോഡലിൻ്റെ ഉപയോഗം ഒരു യഥാർത്ഥ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ചലന സമയത്ത് സംഭവിക്കുന്ന പ്രക്രിയകളുടെ ഒരു വസ്തുനിഷ്ഠമായ ചിത്രം ലഭിക്കാൻ അനുവദിക്കുന്നില്ല. അതിനാൽ, കണക്കുകൂട്ടലുകളിൽ ആവശ്യമായ കൃത്യത കൈവരിക്കുന്നതിന്, ഒരു അനുയോജ്യമായ ദ്രാവകത്തിനുള്ള ഫലമായുണ്ടാകുന്ന സമവാക്യങ്ങൾ തിരുത്തൽ ഘടകങ്ങളാൽ ശരിയാക്കുന്നു.

ന്യൂട്ടോണിയൻ ഇതര ദ്രാവകങ്ങൾ

ന്യൂട്ടോണിയൻ അല്ലാത്തത്ന്യൂട്ടൻ്റെ ആന്തരിക ഘർഷണ നിയമം അനുസരിക്കാത്ത ദ്രാവകങ്ങളാണ് ദ്രാവകങ്ങൾ (സമവാക്യം 2.13 കാണുക). അത്തരം ദ്രാവകങ്ങളിൽ പോളിമർ, സിമൻ്റ്, കളിമണ്ണ്, നാരങ്ങ മോർട്ടറുകൾ, സപ്രോപ്പലുകൾ, പെയിൻ്റുകൾ, പശകൾ, വലിയ അളവിൽ മാലിന്യങ്ങളുള്ള മലിനജലം മുതലായവ ഉൾപ്പെടുന്നു.

അത്തരം ദ്രാവകങ്ങളുടെ ചലനം ആരംഭിക്കുന്നത് അവയിലെ സ്പർശന സമ്മർദ്ദങ്ങൾ ഒരു നിശ്ചിത മൂല്യത്തിൽ എത്തിയതിന് ശേഷമാണ്. ഈ വോൾട്ടേജുകളെ വിളിക്കുന്നു പ്രാരംഭ കത്രിക സമ്മർദ്ദം. ന്യൂട്ടോണിയൻ ഇതര ദ്രാവകത്തിൽ, ഷ്വേഡോവ്-ബിംഗാം ഫോർമുലയാണ് ഷിയർ സ്ട്രെസ് നിർണ്ണയിക്കുന്നത്:

, (2.20)

എവിടെ τ 0 - പ്രാരംഭ കത്രിക സമ്മർദ്ദം, Pa; μpl– ബിംഗ്ഹാം (പ്ലാസ്റ്റിക്) വിസ്കോസിറ്റി, Pa∙s.

മൂല്യങ്ങൾ τ 0 ഒപ്പം μplഓരോ നോൺ-ന്യൂട്ടോണിയൻ ദ്രാവകത്തിനും വ്യത്യസ്തമാണ്.

ക്ലാസിക്കൽ മെക്കാനിക്‌സ് അനുസരിച്ച്, വാതകങ്ങളും ദ്രാവകങ്ങളും തുടർച്ചയായ മാധ്യമങ്ങളായി വിശേഷിപ്പിക്കപ്പെടുന്നു, അതിൽ സന്തുലിതാവസ്ഥയിൽ സ്പർശന സമ്മർദ്ദങ്ങൾ ഉണ്ടാകില്ല, കാരണം അവയ്ക്ക് ആകൃതിയുടെ ഇലാസ്തികത ഇല്ല (ദ്രാവക ഫിലിമുകളും ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഉപരിതല പാളികളും ഒഴികെ). ടാൻജൻഷ്യൽ സമ്മർദ്ദങ്ങൾക്ക് ശരീരത്തിൻ്റെ പ്രാഥമിക വോള്യങ്ങളുടെ ആകൃതിയിൽ മാത്രമേ മാറ്റമുണ്ടാകൂ, അല്ലാതെ വോള്യങ്ങളുടെ വലുപ്പത്തിലല്ല. ദ്രാവകങ്ങളിലും വാതകങ്ങളിലും അത്തരം രൂപഭേദം വരുത്തുന്നതിന്, ഒരു ശ്രമവും ആവശ്യമില്ല, കാരണം അവയിൽ, സന്തുലിതാവസ്ഥയിൽ, സ്പർശന സമ്മർദ്ദങ്ങൾ ഉണ്ടാകില്ല.

വാതകങ്ങൾക്കും ദ്രാവകങ്ങൾക്കും വോള്യൂമെട്രിക് ഇലാസ്തികത മാത്രമേയുള്ളൂ. സന്തുലിതാവസ്ഥയിൽ, അവയിലെ സമ്മർദ്ദങ്ങൾ അവർ പ്രവർത്തിക്കുന്ന മേഖലയ്ക്ക് എല്ലായ്പ്പോഴും സാധാരണമാണ്, അതായത്.

അതനുസരിച്ച്, കോർഡിനേറ്റ് അക്ഷങ്ങളിലേക്കുള്ള പ്രദേശങ്ങളിലെ വോൾട്ടേജ്

എവിടെ
- യൂണിറ്റ് വെക്റ്ററുകൾ ഏകോപിപ്പിക്കുക.

അവസാന പദപ്രയോഗം (7.10) എന്നതിലേക്ക് മാറ്റിസ്ഥാപിച്ച ശേഷം, നമുക്ക് ലഭിക്കും

പദപ്രയോഗത്തിൻ്റെ (7.14) വലത്, ഇടത് വശങ്ങൾ സ്കെയിലായി ഗുണിക്കുക
നമുക്ക് അത് കണ്ടെത്താം

P = P x = P y = P z. (7.15)

അങ്ങനെ ഞങ്ങൾക്ക് കിട്ടി പാസ്കലിൻ്റെ നിയമം: സന്തുലിതാവസ്ഥയിൽ, വാതകങ്ങളിലോ ദ്രാവകങ്ങളിലോ ഉള്ള സാധാരണ സമ്മർദ്ദത്തിൻ്റെ (മർദ്ദം) അളവ് അത് പ്രവർത്തിക്കുന്ന പ്രദേശത്തിൻ്റെ ഓറിയൻ്റേഷനെ ആശ്രയിക്കുന്നില്ല.

വാതകങ്ങളുടെ കാര്യത്തിൽ, സാധാരണ സമ്മർദ്ദം എല്ലായ്പ്പോഴും വാതകത്തിനുള്ളിൽ നയിക്കപ്പെടുന്നു, അതായത് അത് സമ്മർദ്ദമാണ്.

ഒരു അപവാദമെന്ന നിലയിൽ, ദ്രാവകങ്ങളിൽ അവ തിരിച്ചറിയാൻ കഴിയും പിരിമുറുക്കം (നെഗറ്റീവ് മർദ്ദം),അതായത്, ദ്രാവകം പൊട്ടുന്നതിനെ പ്രതിരോധിക്കുന്നു.

സാധാരണ ദ്രാവകങ്ങൾ ഏകതാനമല്ലാത്തതിനാൽ, അവയിലെ സമ്മർദ്ദങ്ങൾക്കും സമ്മർദ്ദത്തിൻ്റെ സ്വഭാവമുണ്ട്. സമ്മർദ്ദം പിരിമുറുക്കമായി മാറുമ്പോൾ, തുടർച്ചയായ മാധ്യമത്തിൻ്റെ ഏകത തടസ്സപ്പെടുന്നു. ഈ സ്ഥാനവുമായി ബന്ധിപ്പിച്ചിരിക്കുന്നത് വാതകങ്ങൾക്ക് പരിധിയില്ലാത്ത വികാസം ഉണ്ടെന്നതാണ്, അതായത്, അവ ഉൾക്കൊള്ളുന്ന പാത്രത്തിൻ്റെ മുഴുവൻ അളവും അവ പൂർണ്ണമായും ഉൾക്കൊള്ളുന്നു, കൂടാതെ ദ്രാവകങ്ങൾ പാത്രത്തിലെ സ്വന്തം വോള്യം കൊണ്ട് സ്വഭാവ സവിശേഷതയാണ്.

ഒരു ദ്രാവകത്തിൽ നിലനിൽക്കുന്ന മർദ്ദം അതിൻ്റെ കംപ്രഷൻ മൂലമാണ് ഉണ്ടാകുന്നത്. അതിനാൽ, ചെറിയ രൂപഭേദങ്ങളുമായി ബന്ധപ്പെട്ട് ദ്രാവകങ്ങളുടെ ഇലാസ്റ്റിക് ഗുണങ്ങൾ (സ്പർശന സമ്മർദ്ദങ്ങൾ സംഭവിക്കുന്നില്ല), കംപ്രസിബിലിറ്റി കോഫിഫിഷ്യൻ്റ് സ്വഭാവമാണ്.

(7.16)

അല്ലെങ്കിൽ ഒരു സമഗ്രമായ കംപ്രഷൻ മൊഡ്യൂൾ

. (7.17)

ഫോർമുല (7.16) വാതകങ്ങൾക്കും സാധുതയുള്ളതാണ്. കംപ്രഷൻ സമയത്ത് ദ്രാവകത്തിൻ്റെ താപനില സ്ഥിരമായി തുടരുന്നു. ഒരു ദ്രാവകത്തിൻ്റെ കുറഞ്ഞ കംപ്രസിബിലിറ്റി നിരവധി പരീക്ഷണങ്ങളിലൂടെ പരിശോധിക്കാവുന്നതാണ്. ഉദാഹരണത്തിന്, ഒരു റൈഫിളിൽ നിന്ന് വെള്ളമുള്ള ഒരു പാത്രത്തിലേക്ക് വെടിവയ്ക്കുമ്പോൾ, അത് ചെറിയ ശകലങ്ങളായി വിഘടിക്കുന്നു. ഇത് സംഭവിക്കുന്നത്, ഒരു ബുള്ളറ്റ് വെള്ളത്തിൽ പതിക്കുമ്പോൾ, അത് ഒന്നുകിൽ അതിനെ അതിൻ്റെ അളവിൻ്റെ അളവ് കൊണ്ട് കംപ്രസ് ചെയ്യണം, അല്ലെങ്കിൽ അതിനെ മുകളിലേക്ക് മാറ്റണം. എന്നാൽ അടിച്ചമർത്തലിന് മതിയായ സമയമില്ല. അതിനാൽ, തൽക്ഷണ കംപ്രഷൻ സംഭവിക്കുന്നു - ദ്രാവകത്തിൽ ഒരു വലിയ മർദ്ദം ഉയർന്നുവരുന്നു, അത് പാത്രത്തിൻ്റെ മതിലുകൾ തകർക്കുന്നു. ഡെപ്ത് ചാർജുകളുടെ സ്ഫോടന സമയത്ത് സമാനമായ പ്രതിഭാസങ്ങൾ നിരീക്ഷിക്കപ്പെടുന്നു. ജലത്തിൻ്റെ കുറഞ്ഞ കംപ്രസിബിലിറ്റി കാരണം, അതിൽ വലിയ മർദ്ദം വികസിക്കുന്നു, ഇത് അന്തർവാഹിനികളുടെ നാശത്തിലേക്ക് നയിക്കുന്നു.

അഭിപ്രായം: "ഗ്രാൻഡ് ഏകീകരണ" സിദ്ധാന്തമനുസരിച്ച്, ചൂടുള്ള ഏകീകൃത അവസ്ഥയ്ക്ക് ശേഷം (10-20 ബില്യൺ വർഷങ്ങൾക്ക് മുമ്പ്), പ്രപഞ്ചത്തിൻ്റെ ആവിർഭാവത്തിൻ്റെ ആദ്യ നിമിഷങ്ങളിൽ, 10 - 34 - 10 - 32 സെ. വികാസത്തിൻ്റെ തുടക്കത്തിൽ, വാക്വം ഗ്രാവിറ്റി ഒരു നിർണായക പങ്ക് വഹിച്ചു.

ഊർജ സാന്ദ്രതയ്‌ക്കൊപ്പം പിരിമുറുക്കവും (ഇലാസ്റ്റിക് ബോഡിയിലെന്നപോലെ) പ്രത്യക്ഷപ്പെടുന്ന തരത്തിലാണ് വാക്വത്തിൻ്റെ ഗുണങ്ങൾ. സിദ്ധാന്തം അനുസരിച്ച്, 10 27 K ഉം അതിനുമുകളിലുള്ളതുമായ താപനിലയിൽ, ഒരു സ്കെയിലർ ഫീൽഡ് ഉണ്ടായിരുന്നു, അത് ഒരു ഫിസിക്കൽ വാക്വത്തിൻ്റെ ഗുണങ്ങളുള്ള ഒരു ഫീൽഡ് മുഴുവൻ ഫീൽഡിൻ്റെയും ഊർജ്ജ സാന്ദ്രതയ്ക്ക് തുല്യമായ ഒരു വലിയ നെഗറ്റീവ് മർദ്ദം (ടെൻഷൻ) ഉണ്ടായിരുന്നു. അത്തരമൊരു ഫീൽഡിനെ "ഫാൾസ് വാക്വം" എന്ന് വിളിക്കുന്നു, അതിൻ്റെ സാന്ദ്രത 10 74 g/cm 3 = const ആണ്.

10-34 സെക്കൻഡിൽ താഴെയുള്ള സമയത്ത്, വികസിക്കുന്ന യഥാർത്ഥ പ്രപഞ്ചത്തിൻ്റെ സാന്ദ്രത കൂടുതലായിരുന്നു, കൂടാതെ "തെറ്റായ വാക്വം" ൻ്റെ ഗുരുത്വാകർഷണ ഗുണങ്ങൾ ദൃശ്യമായില്ല. t = 10 - 34 സെക്കൻഡിൽ ഈ സാന്ദ്രത തുല്യമായി. ഈ നിമിഷത്തിൽ, "തെറ്റായ വാക്വം" എന്നതിൻ്റെ ഗുണവിശേഷതകൾ പ്രത്യക്ഷപ്പെട്ടു, ഇത് "തെറ്റായ വാക്വം" എന്ന സ്ഥിരമായ സാന്ദ്രതയിൽ പ്രപഞ്ചത്തിൻ്റെ ദ്രുതഗതിയിലുള്ള വികാസത്തിന് കാരണമാകുന്നു. 10-34-10-32 സെക്കൻഡിനുള്ളിൽ, പ്രപഞ്ചത്തിൻ്റെ വലുപ്പം 10 50 മടങ്ങ് വർദ്ധിച്ചു.

എന്നാൽ വീർപ്പുമുട്ടുന്ന പ്രപഞ്ചത്തിൻ്റെ അവസ്ഥ അസ്ഥിരമാണ്. ഈ വികാസ നിരക്കിൽ സാധാരണ ദ്രവ്യത്തിൻ്റെ താപനിലയും സാന്ദ്രതയും കുത്തനെ കുറയുന്നു. ഈ സമയത്ത്, "തെറ്റായ വാക്വം" എന്ന അവസ്ഥയിൽ നിന്ന് ഭീമാകാരമായ സാന്ദ്രതയിൽ നിന്ന് പിണ്ഡത്തിൻ്റെ മുഴുവൻ സാന്ദ്രതയും (ഊർജ്ജവും) സാധാരണ ദ്രവ്യത്തിൻ്റെ പിണ്ഡസാന്ദ്രതയിലേക്ക് രൂപാന്തരപ്പെടുന്ന അവസ്ഥയിലേക്ക് ഒരു ഘട്ടം പരിവർത്തനം സംഭവിക്കുന്നു. ഇത് വീണ്ടും പ്രപഞ്ചത്തിൻ്റെ ദ്രവ്യത്തെ 10 27 K താപനിലയിലേക്ക് ചൂടാക്കുന്നതിലേക്ക് നയിച്ചു. ഈ പ്രക്രിയയ്‌ക്കൊപ്പം ദ്രവ്യത്തിൻ്റെ ക്വാണ്ടം സ്വഭാവം കാരണം പ്രപഞ്ചത്തിൻ്റെ പ്രാഥമിക പദാർത്ഥത്തിൻ്റെ സാന്ദ്രതയിൽ ഏറ്റക്കുറച്ചിലുകൾ ഉണ്ടായിരുന്നു. ദ്രവ്യത്തിൽ ശബ്ദ തരംഗങ്ങൾ ഉണ്ടാകുന്നു. ദ്രവ്യത്തിൻ്റെ കൂടുതൽ പരിണാമത്തിനുശേഷം, പ്രോട്ടോഗാലക്സികളും മറ്റ് പ്രപഞ്ച വസ്തുക്കളും ഉയർന്നുവരുന്നു. നിലവിൽ, മെറ്റാഗാലക്സിയുടെ നിരീക്ഷിക്കാവുന്ന പ്രദേശത്തിൻ്റെ വലിപ്പം  10 10 പ്രകാശവർഷമാണ്, അതിൻ്റെ ആകെ വലിപ്പം  10 33 പ്രകാശവർഷമാണ്.

ദ്രാവകങ്ങൾക്ക് ഒരു നിശ്ചിത വോളിയം ഉണ്ടെന്നും അവ സ്ഥിതിചെയ്യുന്ന കണ്ടെയ്നറിൻ്റെ ആകൃതി എടുക്കുമെന്നും നമുക്ക് ഇതിനകം അറിയാം. ദ്രാവകങ്ങൾക്ക് വാതകങ്ങളേക്കാൾ ഉയർന്ന സാന്ദ്രതയുണ്ടെന്നും നമുക്കറിയാം. പൊതുവേ, ദ്രാവകങ്ങളുടെ സാന്ദ്രതയ്ക്ക് ഖരപദാർത്ഥങ്ങളുടെ സാന്ദ്രതയ്ക്ക് സമാനമായ മൂല്യങ്ങളുണ്ട്. ദ്രാവകത്തിൻ്റെ കണികകൾക്കിടയിൽ വളരെ കുറച്ച് സ്വതന്ത്ര ഇടം ഉള്ളതിനാൽ ദ്രാവകങ്ങളുടെ കംപ്രസിബിലിറ്റി വളരെ ചെറുതാണ്.

സ്വതന്ത്രമായി വീഴുന്ന വെള്ളത്തുള്ളി. അതിൻ്റെ ഗോളാകൃതി ഉപരിതല പിരിമുറുക്കം മൂലമാണ്.

നമുക്ക് പരിഗണിക്കേണ്ട ദ്രാവകങ്ങളുടെ മറ്റ് മൂന്ന് പ്രധാന ഗുണങ്ങളുണ്ട്. ദ്രാവകങ്ങളുടെ ചലനാത്മക സിദ്ധാന്തത്തിൻ്റെ ആശയങ്ങളുടെ അടിസ്ഥാനത്തിൽ ഈ ഗുണങ്ങളെല്ലാം വിശദീകരിക്കാം.

ദ്രവത്വവും വിസ്കോസിറ്റിയും. വാതകങ്ങളെപ്പോലെ, ദ്രാവകങ്ങൾക്കും ഒഴുകാൻ കഴിയും, ഈ ഗുണത്തെ ദ്രാവകത എന്ന് വിളിക്കുന്നു. ഒഴുക്കിനോടുള്ള പ്രതിരോധത്തെ വിസ്കോസിറ്റി എന്ന് വിളിക്കുന്നു. ദ്രവത്വവും വിസ്കോസിറ്റിയും പല ഘടകങ്ങളാൽ സ്വാധീനിക്കപ്പെടുന്നു. ഇവയിൽ ഏറ്റവും പ്രധാനപ്പെട്ടത് ദ്രാവക തന്മാത്രകൾ തമ്മിലുള്ള ആകർഷണ ശക്തികളും ഈ തന്മാത്രകളുടെ ആകൃതി, ഘടന, ആപേക്ഷിക തന്മാത്രാ ഭാരം എന്നിവയാണ്. വലിയ തന്മാത്രകൾ അടങ്ങിയ ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ദ്രവ്യത ചെറിയ തന്മാത്രകളാൽ നിർമ്മിച്ച ദ്രാവകത്തേക്കാൾ കുറവാണ്. ദ്രാവകങ്ങളുടെ വിസ്കോസിറ്റി വാതകങ്ങളേക്കാൾ ഏകദേശം 100 മടങ്ങ് കൂടുതലാണ്.

പ്രതലബലം.ഒരു ദ്രാവകത്തിൽ ആഴത്തിൽ സ്ഥിതി ചെയ്യുന്ന ഒരു തന്മാത്ര എല്ലാ വശങ്ങളിൽ നിന്നുമുള്ള ഇൻ്റർമോളിക്യുലാർ ആകർഷകമായ ശക്തികളാൽ ഒരേപോലെ പ്രവർത്തിക്കുന്നു. എന്നിരുന്നാലും, ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഉപരിതലത്തിൽ ഈ ശക്തികൾ അസന്തുലിതമാണ്, അതിൻ്റെ ഫലമായി, ഉപരിതല തന്മാത്രകൾ ദ്രാവകത്തിലേക്ക് നയിക്കപ്പെടുന്ന ഒരു നെറ്റ് ഫോഴ്സ് അനുഭവപ്പെടുന്നു. അതിനാൽ, ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഉപരിതലം പിരിമുറുക്കത്തിലാണ്, അത് നിരന്തരം ചുരുങ്ങാൻ ശ്രമിക്കുന്നു. ഒരു ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഉപരിതല പിരിമുറുക്കം ദ്രാവക കണങ്ങളുടെ ആന്തരിക ചലനത്തെ മറികടക്കാനും അതുവഴി ദ്രാവകത്തിൻ്റെ ഉപരിതലം ചുരുങ്ങാതിരിക്കാനും ആവശ്യമായ ഏറ്റവും കുറഞ്ഞ ശക്തിയാണ്. ഉപരിതല പിരിമുറുക്കത്തിൻ്റെ അസ്തിത്വം സ്വതന്ത്രമായി വീഴുന്ന ദ്രാവക തുള്ളികളുടെ ഗോളാകൃതിയെ വിശദീകരിക്കുന്നു.

വ്യാപനം. ഒരു പദാർത്ഥം ഉയർന്ന സാന്ദ്രതയിലോ ഉയർന്ന മർദ്ദത്തിലോ നിന്ന് താഴ്ന്ന സാന്ദ്രതയിലോ താഴ്ന്ന മർദ്ദത്തിലോ ഉള്ള പ്രദേശത്തേക്ക് പുനർവിതരണം ചെയ്യുന്ന പ്രക്രിയയുടെ പേരാണ് ഇത്.ദ്രാവകത്തിലെ വ്യാപനം വാതകങ്ങളേക്കാൾ വളരെ സാവധാനമാണ്, കാരണം ദ്രാവക കണങ്ങൾ വാതക കണങ്ങളേക്കാൾ വളരെ സാന്ദ്രമാണ്. ഒരു ദ്രാവകത്തിൽ വ്യാപിക്കുന്ന ഒരു കണിക ഇടയ്ക്കിടെ കൂട്ടിയിടിക്കലിന് വിധേയമാണ്, അതിനാൽ പ്രയാസത്തോടെ നീങ്ങുന്നു. വാതകങ്ങളിൽ, കണങ്ങൾക്കിടയിൽ ധാരാളം സ്വതന്ത്ര ഇടമുണ്ട്, അവ വളരെ വേഗത്തിൽ പുനർവിതരണം ചെയ്യാൻ കഴിയും. പരസ്‌പരം ലയിക്കുന്ന, അല്ലെങ്കിൽ മിശ്രിതമായ, ദ്രാവകങ്ങൾക്കിടയിൽ വ്യാപനം സംഭവിക്കുന്നു. കലരാത്ത ദ്രാവകങ്ങൾക്കിടയിൽ ഇത് സംഭവിക്കുന്നില്ല. ദ്രാവകങ്ങളിൽ നിന്ന് വ്യത്യസ്തമായി, എല്ലാ വാതകങ്ങളും പരസ്പരം കൂടിച്ചേരുന്നു, അതിനാൽ പരസ്പരം വ്യാപിക്കും.